Физическая сущность процесса детонации ВВ

Отличительные особенности детонации ВВ, так же как и взрыва смесей некоторых газов, становятся более ясными, если сравнить это явление с горением различных химических соединений, например, со способностью смеси водорода или метана с кислородом быстро сгорать.

Обычная скорость распространения пламени в таких смесях 10-20 м/с. Чтобы ее измерить, смесью газов наполняют стеклянную трубку и поджигают с одного конца электрической искрой. Пока искра слаба, горение в газе распространяется с указанной выше небольшой скоростью. Однако сильная искра или взрыв небольшого заряда вызывает совсем другое явление: пламя распространяется по газу со скоростью около 2 км/с, а происходящий при этом взрыв разрушает трубку. В этом случае имеет место детонация (взрыв) газовой смеси.

Известно, что обычное пламя передается от одного участка газа к соседнему за счет процессов теплопроводности и диффузии. Тепло, выделившееся в зоне горения, разогревает прилегающий слой газа, пока в нем не начнется реакция.

Смесь, которая при комнатной температуре не прореагирует, при 1000-1500°С воспламеняется и сгорает за малые доли секунды. Однако всегда скорость горения (распространения пламени) значительно меньше скорости звука.

Скорость детонации ВВ в несколько раз больше скорости звука и в сто с лишним раз превышает скорость горения, и, следовательно, никакими процессами теплопереноса явление детонации объяснить нельзя.

Детонация – это сложное газодинамическое явление, детали которого в настоящее время еще недостаточно хорошо изучены, но в целом это явление объясняется распространением ударных волн по массе ВВ.

Основы теории ударных волн

В акустике рассматриваются звуковые волны, в которых амплитуда смещения частиц очень мала по сравнению с длиной волны, а изменение давления и плотности, вызываемого волной, незначительные по сравнению с давлением и плотностью невозмущенной среды (слоя). Амплитуды смещения частиц, изменения и плотности рассматриваются в акустике как бесконечно малые.

Если с помощью какого-либо источника с среде вызываются смещения частиц значительной амплитуды и соответственно значительное изменение давления и плотности по сравнению с звуковыми, то возникает волна, существенно отличающаяся по свойствам от звуковых. Такие волны образуются при сверзвуковой скорости самолета или снаряда, при детонации ВВ.

Рассмотрим распространение в газе волн сжатия конечной амплитуды. При сжатии поршнем газа в трубе возникает местное повышение давления. Расширяясь, газ будет сжимать прилагающие слои. Волна давления распространяется вдоль трубы со скоростью равной местной скорости звука. При сжатии газ нагревается и скорость звука в нем становится больше, чем в невозмущенном газе. Поэтому состояние, соответствующее точке а (рис. 3.1 а), распространяется по газу быстрее, чем, например, в точке b.

Рис. 3.1. Схема распространения волн сжатия в газе

По мере распространения волны ее фронт становится все круче и, наконец, обращается в «поверхность разрыва» (рис. 3.1 в). На этой поверхности имеет место резкое скачкообразное изменение параметров состояния газа (давление, плотность, температура, скорость движения). Такую волну, характеризующуюся наличием поверхности разрыва основных параметров среды, называют ударной волной.

Ударной волной называют распространяющуюся в какой-либо среде волну сжатия, передняя граница которой представляет собой поверхность, при переходе через которую параметры среды (давление плотность, температура и т.д.) претерпевают скачкообразное приращение (рис. 3.2).

Примечание. В настоящем разделе рассматривается плоская прямая ударная волна.

Ударная волна в массе ВВ возбуждается однократным начальным импульсом от внешнего источника, которым чаще всего является взрыв капсюля-детонатора, электродетонатора или патрона-боевика (шашки-детонатора).

Рис. 3.2. Изменение параметров среды на фронте ударной волны

Для простоты и наглядности вывода соотношений для фронта УВ обычно рассматривают перемещение с постоянной скоростью поршня в трубе сечением S со сжимаемой средой [Горст, Андреев, Станюкович и др.]. Среда считается идеальной, а процесс адиабатическим (рис. 3.3).

Рис. 3.3. Схема к выводу зависимостей на фронте плоской прямой УВ

Среда перед фронтом УВ имеет параметры p ₀, ρ ₀, T ₀ соответственно давление, плотность и температуру в исходном состоянии. За фронтом УВ в зоне 1-1÷2-2 параметры среды сжатой ударной волной соответственно p ₁, ρ ₁, T ₁.

Взаимосвязь между параметрами состояния среды до и после фронта УВ определяется законами сохранения массы, количества движения (импульса) и энергии.

1. Уравнение сохранения массы