Индивидуальные очистные сооружения: К классу индивидуальных очистных сооружений относят сооружения, пропускная способность которых...
Особенности сооружения опор в сложных условиях: Сооружение ВЛ в районах с суровыми климатическими и тяжелыми геологическими условиями...
Топ:
Теоретическая значимость работы: Описание теоретической значимости (ценности) результатов исследования должно присутствовать во введении...
Организация стока поверхностных вод: Наибольшее количество влаги на земном шаре испаряется с поверхности морей и океанов...
История развития методов оптимизации: теорема Куна-Таккера, метод Лагранжа, роль выпуклости в оптимизации...
Интересное:
Наиболее распространенные виды рака: Раковая опухоль — это самостоятельное новообразование, которое может возникнуть и от повышенного давления...
Искусственное повышение поверхности территории: Варианты искусственного повышения поверхности территории необходимо выбирать на основе анализа следующих характеристик защищаемой территории...
Как мы говорим и как мы слушаем: общение можно сравнить с огромным зонтиком, под которым скрыто все...
Дисциплины:
2017-09-29 | 912 |
5.00
из
|
Заказать работу |
|
|
КАРТИНЕ ПОЛОС РАВНОЙ ТОЛЩИНЫ
Цель работы: измерение угла воздушного клина в зазоре между стеклянными пластинками по интерференционной картине полос равной толщины.
Теоретические положения
Интерференция в воздушном зазоре. Полосы равной
Толщины
При наблюдении интерференции монохроматического света длиной волны λ, прошедшего тонкий воздушный зазор между двумя плоскопараллельными пластинками (рис. 3.24.1),
Рис. 3.24.1.
оптическая разность хода интерферирующих лучей О и О' находится в виде:
∆ s = (AD + DC) – n ∙BC + λ, (3.24.1)
где d – толщина зазора, n – показатель преломления пластин, φ – угол падения лучей на границу стекло-воздух, φ1 -угол преломления.
Дополнительная разность хода λ обусловлена отражениями от оптически более плотной среды в точках С и D (при углах φ1, меньших угла Брюстера, на каждом отражении происходит сдвиг на вследствие изменения фазы волны на π).
Получим выражения для отрезков AD, DC и BC:
(2) |
(3.24.2)
ВС = АС · sin φ = 2 d · tg φ1sin φ. (3.24.3)
Подставляя (3.24.2) и (3.24.3) в (3.24.1) и учитывая закон Снеллиуса n sin φ= п 1sin φ1, получим
∆s = 2d cos φ1 + λ. (3.24.4)
Условия максимумов и минимумов для интерференционной картины, образуемой когерентными волнами, отраженными от обеих поверхностей в зазоре, имеют вид
(3.24.5)
Здесь k = 2 m, где т – целое число, для минимумов, и k = = 2 m + 1для максимумов.
Если в пределах ширины светового пучка монохроматического света толщина зазора d неодинакова в разных местах, то в проходящем свете на поверхности пластины будут наблюдаться темные и светлые интерференционные полосы. Эти полосы называются полосами равной толщины, так как каждая из них проходит через точки с одинаковыми значениями d.
|
Примечание. Аналогичные полосы можно наблюдать также и в отраженном свете.
В белом свете наблюдается система цветных интерференционных полос равной толщины.
При интерференции на прозрачном клине полосы равной толщины будут параллельны ребру клина. Ширина интерференционной полосы В (расстояние между двумя соседними минимумами или максимумами) при углах падения близких к нулю (φ ≈ 0) находится в виде:
, (3.24.6)
где α – угол при вершине клина (α << 1 рад).
Описание оборудования
Устройство интерференционного объекта приведено на рис. 3.24.2. Объект содержит две стеклянные пластинки 1 и 2, которые прижаты друг к другу с помощью оправок 3 и 4. На соприкасающихся поверхностях пластинок напылены отражающие полупрозрачные покрытия, что увеличивает контрастность наблюдаемой картины интерференции. Оправки прижимаются тремя винтами 6 к оправе 5. Воздушный клин возникает при неравномерном прижатии оправок друг к другу (2 винта должны быть ослаблены).
Рис. 3.24.2. |
При необходимости можно увеличить расстояние от объекта до экрана вдвое, установив вместо экрана 5 зеркало 5 ' (рис. 3.24.4) и наблюдая интерференционные полосы на экране с отверстием 3.
Период интерференционных полос B, локализованных в зазоре, следует рассчитывать по формуле
|
Рис. 3.24.3.
Рис. 3.24.4.
где L – расстояние от объекта до экрана (см. рис. 4: L= 484 ммили
L = 484 мм + 584 мм = 1068 ммв зависимости от собранной схемы), – угловая расходимость излучения после объектива (для используемого в РМС3 объектива = 3,4°)
|
|
История развития пистолетов-пулеметов: Предпосылкой для возникновения пистолетов-пулеметов послужила давняя тенденция тяготения винтовок...
Семя – орган полового размножения и расселения растений: наружи у семян имеется плотный покров – кожура...
Организация стока поверхностных вод: Наибольшее количество влаги на земном шаре испаряется с поверхности морей и океанов (88‰)...
Наброски и зарисовки растений, плодов, цветов: Освоить конструктивное построение структуры дерева через зарисовки отдельных деревьев, группы деревьев...
© cyberpedia.su 2017-2024 - Не является автором материалов. Исключительное право сохранено за автором текста.
Если вы не хотите, чтобы данный материал был у нас на сайте, перейдите по ссылке: Нарушение авторских прав. Мы поможем в написании вашей работы!