Напряжения, возникающие от действия внешних нагрузок.

Действие сосредоточенных сил, распределенной нагрузки.Действие равномерно распределенного давления, метод угловых точек

Проблемы распределения напряжений в грунтовом массиве рассматриваются в фазе его уплотнения. Фаза уплотнения является стадией его напряженно-деформированного состояния, представляющей наибольший интерес для практики, так как при реальном проектировании напряжения в грунтовом массиве ограничиваются величиной, незначительно превышающей начальное критическое давление. Важнейшим следствием принципа линейной деформируемости, применимость которого находится в диапазоне напряжений, соответствующих фазе уплотнения, является правомерность использования для анализа напряженно-деформированного состояния грунтового массива аппарата теории упругости. При этом в указанном анализе модуль упругости должен быть заменен на модуль деформации, комплексно учитывающий развитие как упругих, так и пластических деформаций грунта. В общем случае задача о распределении напряжений в грунтовом массиве при заданных краевых условиях может быть сведена к решению дифференциальных уравнений равновесия, дополненных уравнениями совместности деформаций и физическими уравнениями в форме закона Гука. Такие задачи, как правило, решаются численными методами, так как получение для них замкнутых аналитических решений является весьма проблематичным (подынтегральные функции не являются, как правило, полными дифференциалами). По этой причине представляют особый практический интерес аналитические решения, полученные с использованием только уравнений равновесия на основании упрощающих гипотез. К таким решениям относится широко известная в механике грунтов задача Буссинеска о распределении напряжений в упругом полупространстве от действия вертикальной сосредоточенной силы на граничной плоскости. Представляют практический интерес не столько решения указанной задачи, сколько ее приложения. Используя принцип суперпозиций, решены задачи о распределении напряжений в грунтовом массиве при произвольной нагрузке на граничной плоскости полупространства, основанные на интегрировании решения Буссинеска.

Определение напряжений  в массиве грунта при действии единичной вертикальной силы N, приложенной к границе грунтового основания.

Решение задачи Буссинеска. Основано на следующих гипотезах (впоследствии подтвержденных точными решениями):

а) нормальные напряжения на площадках, касательных к сферической поверхности с центром в точке приложения силы, являются главными напряжениями. По этой причине касательные напряжения на указанных площадках отсутствуют;

б) нормальные напряжения, лежащие в вертикальной плоскости, на площадках, нормальных к сферической поверхности с центром в точке приложения силы, равны нулю;

в) нормальные напряжения на площадках, касательных к сферической поверхности с центром в точке приложения силы, прямо пропорциональны косинусу угла видимости и обратно пропорциональны квадрату радиуса сферы. Под углом видимости понимается угол между радиусом сферы, проведенным в центр площадки, и центральной вертикальной осью сферы.

 

 

Рис. 4.5. Графическое построение к решению задачи Буссинеска

 

Постулированные гипотезы позволяют получить замкнутые аналитические решения о распределении напряжений в полупространстве от действия вертикальной силы на его границе, основанные исключительно на уравнениях равновесия. Решение задачи поясняется графическими построениями на рис. 4.5, на котором представлены вертикальный разрез полупространства и его сечения горизонтальными плоскостями.

Начало прямоугольной декартовой системы координат разместим в точке приложения вертикальной силы Р на границе полупространства. Ось z направим по вертикали вниз, ось x – по горизонтали вправо, а ось y – перпендикулярно плоскости чертежа. Относительно начала осей координат построена полусфера радиусом R, пересечение которой с вертикальной плоскостью, проходящей через центральную ось, образует полуокружность такого же радиуса. В сечении полусферы горизонтальной плоскостью на глубине z образуется окружность радиусом r. Угол видимости радиуса r на вертикальном разрезе обозначим β. В сечении полусферы горизонтальной плоскостью на глубине z – dz образуется окружность радиусом r + dr с углом видимости на вертикальном разрезе β + d β. Рассмотрим равновесие сферического кольца, выделенного из полусферы двумя горизонтальными плоскостями на глубине z и z – dz. С учетом того, что длина образующей сферического кольца равна R∙d β, площадь его поверхности определится формулой: S = 2 ⋅π⋅ r ⋅ R ⋅ d β. На поверхности сферического кольца действуют нормальные напряжения σ _R, а касательные напряжения, в соответствии с гипотезой а), отсутствуют. Найдем напряжения σ _R из условия равновесия проекций всех сил, действующих по поверхности полусферы радиусом R, на вертикальную ось z.

Условие равновесия:

 

                         (4.1)

 

В соответствии с гипотезой в), σ _R = A cosβ/ R 2. Кроме этого,
r = R ⋅sinβ.

Подставляя в уравнение (3.1) выражения для σ _R и r и выполняя преобразования, получим:

 

       (4.2)

 

Выполняем замену переменных в уравнении (4.2):

u = cosβ, du = − sinβ ⋅ d β. Продолжая преобразования, получим выражение для неопределенного коэффициента А:

;                      (4.3)

Выразим cosβ через ординату z: cosβ = z / R. С учетом этого, формула для определения напряжения σ _R будет иметь вид

 

.                         (4.4)

 

Практический интерес представляют напряжения на горизонтальной площадке, наклоненной к площадке, на которой действуют напряжения σ _R, под углом β. В соответствии с гипотезой б) главный вектор напряжений на горизонтальной площадке σ′ _R совпадает по направлению с вектором напряжения σ _R, а его модуль равен
σ′ _R = σ _R ⋅cosβ. Проекции главного вектора напряжений σ′ _R на координатные оси являются компонентами тензора напряжений на горизонтальной площадке. Поскольку главный вектор напряжений σ′ _R совпадает по направлению с радиусом вектором R, направляющие косинусы вектора напряжений определяются формулами:

 

. (4.5)

 

С учетом полученных выше зависимостей, компоненты тензора напряжений на горизонтальной площадке будут определяться формулами

 

;                     (4.6)

.

 

Формулу для σ_z обычно табулируют. Для этого выполняют следующие преобразования:

 

                                               (4.7)

,                                         (4.8)

 

где

Рис. 4.6. Схема к определению напряжений в массиве грунта при действии единичной вертикальной силы: z – глубина точки; r – расстояние от точки до линии действия силы; М – рассматриваемая точка; N – сосредоточенная вертикальная сила.

В дальнейшем для практических расчетов расчетную схему задачи приводят к более простому виду (рис. 4.6). Вертикальные напряжения в расчетной точке М определяют по формуле . Коэффициент К, в связи со сложностью вычислений, приводится в справочных данных в зависимости от безразмерного параметра r/z,