Индивидуальные очистные сооружения: К классу индивидуальных очистных сооружений относят сооружения, пропускная способность которых...
Археология об основании Рима: Новые раскопки проясняют и такой острый дискуссионный вопрос, как дата самого возникновения Рима...
Топ:
Оснащения врачебно-сестринской бригады.
Проблема типологии научных революций: Глобальные научные революции и типы научной рациональности...
Интересное:
Национальное богатство страны и его составляющие: для оценки элементов национального богатства используются...
Лечение прогрессирующих форм рака: Одним из наиболее важных достижений экспериментальной химиотерапии опухолей, начатой в 60-х и реализованной в 70-х годах, является...
Принципы управления денежными потоками: одним из методов контроля за состоянием денежной наличности является...
Дисциплины:
2021-01-31 | 87 |
5.00
из
|
Заказать работу |
|
|
9
| , ' 7 ( | 9 | ||||
B + + | + | @ 5 | B + + | + | @ 5 | |
? * > | ||||||
20–25 | 16 | 18 | 10 | 12 | 14 | 8 |
30–35 | 18 | 20 | 12 | 14 | 16 | 10 |
40–45 | 20 | 22 | 14 | 16 | 18 | 12 |
50–55 | 22 | 24 | 16 | 18 | 20 | 14 |
60–65 | 24 | 26 | 18 | 20 | 22 | 16 |
70–80 | 26 | 28 | 20 | 22 | 24 | 18 |
@ * > | ||||||
20–25 | 18 | 22 | 12 | 14 | 16 | 10 |
30–35 | 20 | 24 | 14 | 16 | 18 | 12 |
40–45 | 22 | 26 | 16 | 18 | 20 | 14 |
50–55 | 24 | 28 | 18 | 20 | 22 | 16 |
60–65 | 26 | 30 | 20 | 22 | 24 | 18 |
70–80 | 28 | 32 | 22 | 24 | 26 | 20 |
Примечание. Значение удельного расхода ВВ следует уточнять опытным путем.
|
При корчевке пней вблизи зданий и сооружений под копку ведут со стороны зданий. Величина заряда в этом случае должна быть уменьшена на 1/3 против расчетной.
#!
|
Расчетная масса заряда ВВ (кг/пень)
& |
9
| &
| ? | @ | ||||
, | 9 | , | 9 | |||||
20–29 | 30 | 0,36 | 0,28 | 0,45 | 0,32 | |||
| 30–39 | 45 | 0,6 | 0,48 | 0,7 | 0,48 | ||
40–49 | 60 | 0,9 | 0,7 | 1 | 0,8 | |||
| ||||||||
50–59 | 75 | 1,2 | 1 | 1,4 | 1,1 | |||
| ||||||||
60–69 | 90 | 1,5 | 1,3 | 1,8 | 1,4 | |||
70–80 | 110 | 2 | 1,7 | 2,3 | 1,8 | |||
20–29 | 30 | 0,32 | 0,24 | 0,36 | 0,28 | |||
B | 30–39 | 45 | 0,54 | 0,42 | 0,6 | 0,45 | ||
40–49 | 60 | 0,8 | 0,64 | 0,9 | 0,7 | |||
| ||||||||
50–59 | 75 | 1 | 0,9 | 1,2 | 1 | |||
+ | ||||||||
60–69 | 90 | 1,3 | 1,2 | 1,5 | 1,3 | |||
70–80 | 110 | 1,8 | 1,6 | 2 | 1,7 | |||
@ 5
| 20–29 | 30 | 0,2 | 0,16 | 0,24 | 0,2 | ||
30–39 | 45 | 0,36 | 0,3 | 0,42 | 0,36 | |||
40–49 | 60 | 0,55 | 0,48 | 0,6 | 0,56 | |||
50–59 | 75 | 0,8 | 0,7 | 0,9 | 0,8 | |||
60–69 | 90 | 1,1 | 1 | 1,2 | 1,1 | |||
70–80 | 110 | 1,4 | 1,3 | 1,6 | 1,4 |
Если пни расположены близко один к другому и корни их тесно переплетаются, все заряды под пнями взрывают одновременно.
|
равна двум диаметрам пня.
Взрывные работы с целью тушения пожаров про изводятся в случаях, когда обычные средства пожаро тушения называются неэффективными. Обычно это имеет место при тушении лесных пожаров.
|
| |||
|
Механическим колебанием называют периодичес ки повторяющееся движение материальной точки (тела) по какой либо траектории, которую эта точка проходит поочередно в противоположных направ лениях. Для возникновения колебаний необходимы условия:
1. Наличие у материальной точки (тела) избыточ ной энергии (кинетической или потенциальной) по сравнению с ее энергией в положении устойчивого равновесия.
2. Действие на материальную точку (тело) возвра щающей силы.
3. Избыточная энергия, полученная материальной точкой (телом) при смещении из положения устойчи вого равновесия, не должна полностью расходоваться на преодоление сопротивления при возвращении в это положение.
|
|
Колебания материальной точки (тела), которые происходят при действии на нее (тело) возвращающей силы и силы сопротивления среды, называются сво бодными колебаниями.
Колебания тела, которые создаются периодически действующей на тело внешней силой, называются вынужденными колебаниями. Выраженное в секундах время, затраченное на одно полное колебание, называ ется периодом колебания. Число полных колебаний тела в секунду называется частотой колебаний. Пе риод Т и частота колебаний f находятся в зависимости:
=
|
Избыточная энергия колеблющейся материальной точки (тела) прямо пропорциональна ее массе, квадра ту амплитуды и квадрату частоты колебаний.
Колебания, при которых смещение подчиняется синусоидальному закону, называются гармонически ми. В частности, колебания, которые происходят под действием только одной возвращающей силы, пропор циональной смещению, являются гармоническими.
Когда возвращающей силой является равнодей ствующая силы упругости и силы тяжести, параметры колебательного движения можно связать с параметра ми движения точки по окружности.
|
окружности радиуса О ’С = А, с угловой скоростью w и
совершает полный оборот за время Т. Тогда проекция точки С на прямую MN будет совершать колебания с амплитудой А и периодом Т. Если отсчет времени вести от момента, когда подвижной радиус занимает поло жение О ’С, а колеблющаяся точка — положение 0 П, то
за время t радиус повернется на угол j = w , а проек
|
ция его конца С переместится по прямой MN на рассто яние Х = DС 1 = 0 ПВ 1. Смещение колеблющейся точки В от положения равновесия из треугольника О ’С 1D:
Рис. 1.1. Движение проекции точки, равномерно перемещающейся по окружности, такое же как
колебание маятника:
1 — равномерно вращающийся диск; 2 — экран; Ш1, Ш1... Ш4 — положение шарика на вращающемся диске;
М1, М2, М3 — положение маятника;
Т1, Т2, Т3 — положение проекции шарика и маятника на экране.
j w
|
вести от любого момента, например от начальной фазы
j 0. Тогда фазу колебания можно выразить формулами:
j = j
+ w = j
+ p = j
+ p
Общее уравнение гармонического колебания примет вид:
æ p ö
(j + w ) = çèj + ÷ø = (j + p )
"
|
= w
p
|
0 D t
N
Рис. 1.2. Связь между движением точки по окружности и движением ее проекции по диаметру. (Справа дан
график гармонического колебания).
На рис. 1.3 приведена упругая вибрационная сис тема. Пружина представляет модель таких тел, как: бал ка, колонна, упругое основание под фундаментом или упругий массив.
|
По определению:
#
где m — масса тела;
|
— ускорение силы тяжести.
где
Рис. 1.3. Свободные колебания упругой системы:
|
в — график расстояния от точки равновесия как функция времени;
г — график изменения скорости со временем; д — график изменения ускорения со временем.
|
-
Следовательно:
—
- =
Получаем дифференциальное уравнение относи тельно Z:
+ =
Начальное условие: Z =Z 0, при t = 0 (рис. 1.3 (б)). Решение уравнения ищем в виде:
где l — постоянная;
t — время.
l
$
Подставив Z в уравнение (4), получим:
l l + l =
Сокращая на l получаем характеристическое уравнение:
l + =
Это уравнение второй степени определяет значения
l , при которых Z = l является решением уравнения (4).
Получаем:
Корни уравнения:
l
l = -
|
Из общих формул теории функций комплексного переменного:
или
Поэтому:
l = l + l
|
= + !
Начальное условие означает Z = Z 0 в момент вре мени t = 0.
Отсюда:
Следовательно:
= = w " #
%
где w — круговая частота.
Дифференцируя Z по времени t, получим выраже ния для скорости V и ускорения a в виде:
|
æ ö
= = - ç
÷
è ø
|
На рис. 1.3 (д) показан график изменения ускоре ния тела a во времени. Этот график смещен влево на p по отношению к графику на рис. 1.3 (г).
Из рис. 1.3 (в) при t = T, Z = Z 0
Из выражения (9):
= = p "
= p
Откуда находим период колебаний:
= p
Частоту собственных колебаний системы выразим как:
|
=
Пример 1. Груз массой 5 кг кладется на пружину с жесткостью 3000 Н/м и система приходит в колеба тельное движение.
Определить: 1. Частоту и период Т собственных колебаний системы. 2. Скорости и ускорения для вре мени Т/4, Т/2, ЗТ/4 и Т.
Начальные условия: а) начало координат соответ ствует точке помещения груза на пружину; б) отсчет
|
&
времени ведется с момента помещения груза на пру жину.
Решение. 1. Расчетная схема приведена на рис. 1.3.
2. Дифференциальное уравнение движения:
его решение:
+
=
=
= w
3. Частота собственных колебаний:
=
w = = =
|
= !
4. Период собственных колебаний:
p
= = = p = ×
= "
w
5. Скорость колебаний:
|
|
Из условия равновесия:
= " =
Следовательно:
æ ö
= -
= -
ç ÷
è ø
Для моментов времени t 1 = Т/4, t 2 = Т/2, t 3 = ЗТ/4 и
"'
= -
· =
|
= -
= -
p
p = "
= -
= -
=
= #! "
= - p =
6. Ускорение колебаний:
æ ö
= = - ç ÷ = -
|
Для t 1= Т/4, t 2 = Т/2, t 3 = 3Т/4 и t 4 = Т получим соответственно:
æ
= - ç
è
ö p
÷ = -
ø
p
= "
= - p = = #! "
= -
= "
= - p = - = - #!
Пример 2. Груз массой 0,5 кг расположен на глад кой горизонтальной поверхности между пружинами с жесткостью 300 и 200 Н/м. Груз смещается на рассто яние 0,15 м от положения равновесия и отпускается.
Определить: 1. Период колебаний системы.
2. Наибольшую скорость и ускорение груза.
3.
|
2. Уравнение движения:
$% $ & $ % '('
"
$ $ &$ &)*+
3. Решение дифференциального уравнения ищем в виде:
%, l
"
Рис. 1.4. Расчетная схема:
а — траектория движения; б — схема действующих сил.
Дифференцированием находим:
= l l "
= l l
или
Тогда уравнение движения представится в виде:
l = l l
l
или
Откуда:
|
|
С учетом начальных условий при t = 0; C 1 = Z 0; C 2 = 0
|
"
=
= w " w =
4. Период колебаний:
p
= w = p
= ×
= !
5. Скорость движения массы:
|
|
'(- = -
= -
= - #!
6. Ускорение движения массы:
æ ö
= = - ç ÷
è ø
Наибольшее ускорение движения массы:
$ '(- = - = - = - #!
7.
Откуда:
æ
|
* "
ö
|
|
= = -
= - ×
= - #!
"
8. Ускорение движения массы в момент ее нахож дения на расстоянии Z = 0, 1 м от положения равно весия:
æ ö
= -
ç ÷ = - × × = - #!
=
è ø
|
По аналогии с рис. 1.3 (а), уравнение движения для рис. 1.5 (а) имеет вид:
или
- - = = ×
+ + =
|
где С — постоянная демпфирования.
Уравнение (14) представляет собой линейное од нородное дифференциальной уравнение второго по рядка с постоянными коэффициентами.
"
Рис. 1.5. Свободные колебания упруго7вязкой системы:
а — модельное представление; б — график колебаний.
Его частные решения также могут быть найдены в виде:
= l
где l — постоянная.
Подставив частное решение в (14) и сократив на множитель l , получаем характеристическое уравне ние:
l + l + =
Это уравнение второй степени определяет значе ния l , при которых = l является решением исход ного уравнения (14).
Если корни l 1 и l 2 уравнения (15) различны, то тем
самым найдены два независимых решения l
и l
|
Решив уравнение (15) получаем:
l =
= - ± %
Анализ полученного выражения показывает, что l могут быть как действительными, так и комп
лексными числами. Так как коэффициенты уравнения
(14) — действительные числа, то комплексные корни уравнения (15) могут быть лишь сопряженными, т. е. например: l = a + b и l = a - b.
Корни уравнения (15) будут комплексными, если
% & '
|
>
В этом случае:
|
""
Применив формулы теории функций комплексно го переменного, получаем:
|
l = (% + %)"
|
|
- -
= % + %
|
жение (16) представляет собой колебания, затухающие
во времени.
В том случае, если
% & ³
то корни уравнения (14) будут действительными:
l = - ± %
и решение уравнения (14) примет вид:
=% -%
|
.
Так как:
% =
<
|
В частном случае если D = 0, то
l = l
= -
"#
Отсюда:
= (
|
то есть решение представляет собой одну экспоненту.
Таким образом, критерием наличия или отсутствия в системе с демпфером колебаний является величина постоянной демпфирования C.
Ес
|
|
История развития пистолетов-пулеметов: Предпосылкой для возникновения пистолетов-пулеметов послужила давняя тенденция тяготения винтовок...
Поперечные профили набережных и береговой полосы: На городских территориях берегоукрепление проектируют с учетом технических и экономических требований, но особое значение придают эстетическим...
Состав сооружений: решетки и песколовки: Решетки – это первое устройство в схеме очистных сооружений. Они представляют...
Индивидуальные и групповые автопоилки: для животных. Схемы и конструкции...
© cyberpedia.su 2017-2024 - Не является автором материалов. Исключительное право сохранено за автором текста.
Если вы не хотите, чтобы данный материал был у нас на сайте, перейдите по ссылке: Нарушение авторских прав. Мы поможем в написании вашей работы!