О разработке моделей двигателей, исходя из упругой модели гравитационной среды пространства.

 

Аналогия упругих, гравитационных и электромагнитных полей позволяет исследовать и развивать проблему силового взаимодействия электромагнитных полей с гравитационной средой. Людей постоянно интересуют вопросы преодоления сил тяготения земли при разработке средств передвижения над землей, вопросы преодоления сил тяготения солнца и других планет при перемещении в межпланетном пространстве, при исследовании других планет и космоса в целом. Проблема необъятная и интерес к ней будет только возрастать. Поэтому исследования, содержащие практические результаты по проблеме разработки и создания хороших, не очень дорогих в эксплуатации гравитационных двигателей, желательно проводить.

Согласно результатов проведенной аналогии уравнений гравитационного и электромагнитного пространства и уравнений четырехмерного упругого пространства получается, что среду гравитационного пространства можно считать упругой, так как она описывается уравнениями упругой среды, это далее в книге обосновывается. Здесь приводятся раньше времени некоторые теоретические результаты, чтобы подтвердить правильность экспериментально полученных результатов с теоретической точки зрения. Планы работы над книгой состоят в поиске возможностей постановки и решении нужных практических задач по проблеме гравитационного двигателя без выброса реактивной массы и по смежным проблемам и теоретически и экспериментально.

Таким образом, среда, в которой имеют место гравитационные и электромагнитные явления, описывается уравнениями четырехмерной теории упругости. Вопрос о конкретных величинах параметров упругости Ламе l, µ и плотности вещества среды ρ будет рассматриваться подробно. Оставляя на некоторое время этот вопрос, сделаем анализ упругой энергии деформации среды пространства. Такого понятия в теории гравитационного и электромагнитного полей у физиков нет, а проведенная аналогия уравнений приводит к тому, что упругая энергия деформации имеется в теории гравитационного и электромагнитного полей.

Далее выписаны все уравнения упругости, вывод которых приведен далее, для случая, когда параметр v, участвующий в преобразовании временной координаты х ₄ = vt, равен скорости продольных волн с₁. Аналогия уравнений электромагнитного и упругого полей, проведенная далее, показала, что эта скорость продольных волн в гравитационной упругой среде может оказаться очень намного меньше скорости поперечных волн, поэтому при исследованиях гравитационных и электромагнитных полей лучше константу v положить равной скорости поперечных волн, т.е. скорости света v = с₂ = с, которая не является малой. Вначале еще раз выпишем уравнения, когда константе v не придано конкретное значение, чтобы иметь под рукой эти уравнения в общем виде. В перемещениях уравнения равновесия имеют вид:

 

               mDu_a + (l + m)J,_a - ru _a,_tt = 0,                        

                Dt - с₁^-2t,_tt = 0.

 

Константа v в эти уравнения не входит, это означает, что константа v не влияет принципиально на уравнения упругой гравитационной среды. В напряжениях эти уравнения имеют вид:

 

    s_ab,b - v^-1s_at,_t= 0, s_at,_a + v^-1s_tt,_t= 0, s_tt = s₄₄,                    

 

Обобщенный закон Гука:

 

         s_ab = lJd_ab + 2me_ab + (1 ¤ 2)k₁e_ttd_ab,                          

     s_at = k₃e _at, s_tt = k₁J/2 + k₂e_tt

      k₁ = k₃ = 2rv², k₂= rv⁴c₁^-2.

 

Теперь положим v=c₂. Имеем:

 

   k₁ = k₃ = 2rс₂² = 2m, k₂= rс₂⁴c₁^-2 =m с₂²c₁^-2 =m²(l+2m)^-1          

 

Закон Гука и соотношения деформации - перемещения имеют вид:               

 

            s_ab = lJd_ab + 2me_ab + me_ttd_ab,                                          

            s_at = 2me_at,, s_tt =mJ + mс²c₁^-2e_tt, 

2e_ab = u_a,_b + u_b,_a , 2e_at = c₂^-1u_a,_t - c₂t,_a , e_tt = -t,_t.

 

Функция энергии примет вид:

 

2W = s_jke_jk = lJ² + 2me _abe_ab + 2mJe₄₄ +m²(l+2m)^-1e₄₄² + 2me_a4e_a4.     

 

Здесь еще раз подробно выписаны четырехмерные уравнения упругого поля, так как эти уравнения описывают, как было показано, одновременно гравитационные и электромагнитные поля и эти уравнения будут нужны. К рассматриваемой здесь задаче взаимодействия гравитационных и электромагнитных полей можно подойти так, как это делается в теории упругости. Там такие задачи изучаются на основе энергетического подхода. Например, два упругих поля, создаваемые, скажем, дислокациями или включениями, или какими-либо другими создателями этих полей, образуют

упругую энергию деформации в твердом теле. При перемещении источников этих полей относительно друг друга величина упругой энергии может меняться. Производная от функции общей энергии деформации всего упругого тела по расстоянию, характеризующему взаимное расположение отдельных тел относительно друг друга и определяет силовое взаимодействие этих тел.

В теории упругости данная энергия играет важную роль. Она лежит в основе построения уравнений упругости вариационными методами, т.е. является функцией действия. Уравнения гравитационного поля также получают вариационным методом, используя функцию действия [1, 3], отличающуюся от энергии деформации. Теперь в свете полученного совпадения уравнений упругого, гравитационного, электромагнитного полей нетрудно эти уравнения получить вариационными методами, применяемыми в теории упругости и изложенными, например, в [9 - 12], используя в качестве функции действия функцию плотности упругой энергии деформации W. Эта функция имеет более ясный физический смысл, как, впрочем, и все уравнения и соотношения теории поля. Конечно, надо постоянно отмечать, что речь идет о линейном приближении.

 Введение функции плотности энергии деформации в гравитационном пространстве открывает возможности для исследования взаимодействия различного рода гравитационных полей друг с другом. Методы исследования в данном случае, как выше было сказано, такие же, какими они являются в теории упругости. Более конкретно один из методов продемонстрирован в § 2.7 на примере взаимного притяжения сосредоточенных масс, отталкивания электрических зарядов. Изложенное выше представляет собой некоторое объяснение того, зачем следует делать обобщение методов теории упругости на гравитационное пространство.

Единые уравнения гравитационного и электромагнитного полей обладают интересным свойством, которого нет, когда эти уравнения для данных полей разные, а не единые, а именно: появляется возможность решать задачи, в которых нужно рассматривать совместное участие и гравитационных, и электромагнитных полей. Одной из таких задач является задача силового взаимодействия этих, казалось бы, формально очень разных по природе полей, поиск возможностей находить принципы двигателей, в которых отталкивание от гравитационной среды осуществляется при помощи силового взаимодействия гравитационных и электромагнитных полей и другие проблемы. 

Рассмотренные в параграфе  § 2.7 задачи об отталкивании и притяжении зарядов являются, как уже было сказано, примером подобного рода задач. В основе подхода к исследованию данных проблем стоит вначале задача теоретического анализа содержания энергии деформации гравитационного пространства, чтобы на основе этого анализа выявить возможные механизмы взаимодействия гравитационных и электромагнитных полей, определить параметры этого взаимодействия, разработать возможные методы увеличения силового влияния друг на друга гравитационных и электромагнитных полей и т.д.    

Приведем здесь с целью более конкретного понимания излагаемого снова выражение для плотности энергии деформации:

 

2W = s_jke_jk = lJ² + 2me _abe_ab + 2mJe_tt +m²(l+2m)^-1e_tt² + 2me_ate_at.      

 

На основе анализа этой энергии можно, например, выяснить, взаимодействуют ли между собой покоящиеся сосредоточенные масса и электрический заряд. Покоящаяся масса создает описываемые компонентой перемещения времени деформации e_at и не создает пространственных деформаций e_ab. Покоящийся электрический заряд создает описываемые пространственными перемещениями u_a пространственные деформации e_ab и не создает деформаций e_at, связанных с временным перемещением. При определении энергии W в пространстве, содержащем массу и заряд, оказывается, что в данном случае она образуется из суммы энергий заряда и массы, определенных по отдельности. В энергии нет слагаемых, зависящих от перекрестных произведений деформаций, создаваемых массой и зарядом, как это имело место при рассмотрении взаимодействия двух масс или двух зарядов. А раз нет таких слагаемых, то при построении силы взаимодействия путем дифференцирования равной нулю части энергии получается, что сила взаимодействия заряда и массы равняется нулю, т.е. взаимодействие отсутствует.

Такой подход к определению силового взаимодействия полей и берется здесь за основу. Анализируя деформации рассматриваемых полей, следует выяснить, имеются ли в выражении для энергии деформации слагаемые, содержащие перекрестные произведения деформаций от разных из рассматриваемых двух или более полей. Если таковые имеются, то данные поля с большой вероятностью взаимодействуют друг с другом. Тогда надо найти полную энергию деформации и при помощи соответствующего дифференцирования определить силу взаимодействия рассматриваемых полей. Если указанных слагаемых нет в выражении для энергии, то рассматриваемые поля не взаимодействуют. Следует здесь отметить, что утверждения верны в рамках линейного приближения теории поля.

В качестве примера рассмотрим следующую задачу. Исследуем взаимодействие сосредоточенной стационарной массы m и переменного по времени сосредоточенного электрического заряда q(t). Вопрос о том, как организовать такой заряд, рассматривать не будем, так как речь идет пока только о примерах возможных взаимодействий. Переменный во времени заряд создает переменное во времени поле деформаций. В таком поле появляется дополнительная к пространственным деформация e_rt =1/2(c^-1u_r,t -ct_,r). Электрический заряд не создает отличного от нуля слагаемого, связанного с временной компонентой t, поэтому рассматриваемая деформация определяется только перемещением u_r и равна e_rt = 1/2c^-1u_r,t.

Если проанализировать поле деформаций, создаваемых массой, см. параграф § 2.7, то поле определяется одной деформацией e_rt= -1/2сt_,r. Выпишем здесь ту часть энергии деформаций W₁₂, которая зависит от произведения деформаций, определяемых зарядом e_rt(q), и массой e_rt(m):

 

                   2W₁₂ = (m/2)fq_,t m(1)r²(2)

 

Здесь, как и в параграфе § 2.7 цифрами 1, 2 обозначены радиусы от точек расположения заряда и массы, f - константа, определяемая параметрами потенциалов заряда и массы, см. параграф 2.6. Определяем энергию W₁₂ интегрированием по пространству точно также, как это делалось в указанных подразделах и дифференцируем эту энергию по расстоянию между точками расположения заряда и массы и получаем силу их взаимодействия F׃

 

                            F = fq_,t mr₁₂^-2

 

Эта сила пропорциональна произведению производной от функции q(t) и массы m и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними. Данный пример показывает, что можно, хотя бы теоретически, создавать специальные электромагнитные поля, которые в силовом смысле взаимодействуют с массами.

Примеров подобных полей можно привести достаточно много. В теории упругости накоплено большое количество решений с особенностями разного вида. В частности, имеется несколько видов дислокаций, описываемых подобного вида решениями, но имеющими особенности более высокого порядка по сравнению с рассмотренными решениями, которые имели особенности r^-1. Таким образом, можно рассмотреть силовые взаимодействия такого рода электромагнитных и гравитационных полей. Подобное исследование представляет серьезную, интересную, самостоятельную область данной науки, которой создатели книги намерены заниматься в дальнейшем. Желательно, чтобы нашлись и другие ученые, которые бы также занялись подобного рода исследованиями.

Задача поиска таких электромагнитных полей интересна в том смысле, что оказалось возможным находить принципы электромагнитного двигателя,

при помощи которого можно двигаться отталкиваясь от гравитационной среды при помощи специально создаваемых электромагнитных полей, не выбрасывая массу, как это происходит при использовании реактивного двигателя. Эта задача является в настоящее время в свете выше изложенного уже научной, а не фантастической мечтой. Но пока надо проводить необходимые для этого подготовительные научные исследования, надо проводить наряду с теоретическими исследованиями и экспериментальные исследования в данном научном направлении, а они требует серьезных материальных затрат.

Рассмотрим задачу о силовом взаимодействии сосредоточенных электрических зарядов, подробно рассмотренную в параграфе § 2.7. В результате проведенного сравнения уравнений имеем ситуацию, что электромагнитное поле описывается классическими уравнениями упругости, если в последних положить l+2m=0. Анализ известных в классической теории упругости элементарных решений с особенностями в начале координат [9] типа решения для сосредоточенной массы приводит к тому, что в теории упругости нет больше таких центрально симметричных решений, которые бы в конечном итоге давали классический закон силового взаимодействия зарядов, если его определять по тому же правилу, по какому определялся закон притяжения масс на основе использования энергии упругой деформации. Решения с особенностями имеются, но порядок этих особенностей в начале координат не соответствует согласно указанному правилу сосредоточенным электрическим зарядам. Однако в теории упругости имеется решение с нужной особенностью, но оно не центрально симметричное. Приведем это решение, [9], стр. 217:

 

А_r = u_r = Ar ^-1, А_J = u_J = - AsinJ(1+cosJ)^-1r ^-1, А_j = u_j = 0,

   s _r = -2Amr ^-2, s_J = 2AmcosJ(1+cosJ)^-1r ^-2,                              (1)

    s_j = 2Am(1+cosJ)^-1r ^-2, s_rJ = 2AmsinJ(1+cosJ)^-1 r ^-2,

     s_rj = s_Jj = 0, q = e_r +e_J +e_j = 0,  e_ab = (2m)^-1s_ab

 

Под символами a, b у деформаций и напряжений здесь понимаются символы r,J,j. Это решение обладает свойством, что объемная деформация q равна нулю, и это является условием удовлетворения им уравнениям электромагнитного поля согласно изложенного в параграфе § 1.5. Классические параметры электромагнитного поля, определяются по следующим формулам:

 

A_a = u_a, F_jk = u_j,k -u_k,j,     F_0a = -F_a0 =E_a, F₁₂ = -F₂₁ = -B₃, F₁₃ = -F₃₁ = B₂,                                                            

          F ₂₃ = -F₃₂ = - B₁, F_kk = 0,   F_ik,k = 4pj_i

 

    Выписанное решение из-за условия q = e_r +e_J +e_j = 0, как далее будет показано, является в точности решением именно классических, хорошо известных уравнений электромагнитного поля Максвелла. Об этом решении физики, по-видимому, не знают, но оно имеется и ему следует придать физический смысл. Проведем эту процедуру. Центрально симметричная особенность данного решения соответствует особенности электрического заряда. Оно - это решение удовлетворяет следующим уравнениям:

 

s_r,r + r^-1s_rJ,J + r^-1(2s_r - s_J - s_j + s_rJctgJ) = qd                        

s_r,J + r^-1s_J,J + r^-1[(s_J - s_j)ctgJ +3s_rJ] =0

 

По виду выписанное решение значительно более сложное по сравнению с известным классическим решением для потенциала сосредоточенного электрического заряда, совпадающим с потенциалом гравитационного поля сосредоточенной массы. Рассматриваемое решение является решением классических уравнений электромагнитного поля и оно на самом деле описывает сосредоточенный электрический заряд. 

Выносить на обсуждение научной общественности внешне крамольные утверждения трудно. Оправданием этому служит только то, что используемая здесь научная процедура исследования, научная логика, приводящая к таким следствиям вполне законная и строгая. Анализируемое решение не выдумка, а нормальное решение классических уравнений электромагнитного поля. По аналогии с тем, как была сформирована правая часть четвертого уравнения равновесия, описывающая сосредоточенную массу, сформирована правая часть выписанных выше уравнений равновесия, наиболее ответственная за центрально симметричную часть решения (1). Константа q перед d -функцией в правой части этого уравнения означает величину электрического заряда также по аналогии с сосредоточенной массой. Если в правой части четвертого уравнения равновесия при рассмотрении сосредоточенной массы, в силу выявленных обстоятельств, стоит производная по времени от массы, то в данном случае величина q  означает не скорость изменения заряда, а величину заряда. Это следует из того, что в упругом поле сосредоточенного электрического заряда компонента тензора напряжений s_rt=0 равна нулю, а это означает отсутствие потока энергии в радиальном направлении и, следовательно, отсутствие источника энергии в точке расположения заряда.

Константа А в решении (1) связана с величиной заряда q и будет определена чуть позже, а пока ее запишем в виде А = (4p)^-1kq. Для определения силы взаимодействия двух зарядов q₁,q₂, расположенных на расстоянии r₁₂  друг от друга применим ту же самую процедуру, которая применялась для определения силы взаимодействия масс в параграфе § 2.7. Для этого надо определить полную энергию упругой деформации, создаваемую двумя зарядами, взять производную по расстоянию между ними и это будет искомой силой взаимодействия.

При выполнении этой процедуры та простота, с которой она была сделана в параграфе § 2.7 при получении закона притяжения масс, в данном случае исчезает. Как видно из решения (1), энергия зависит от расстояния между зарядами, от расположения осей симметрии каждого из решений относительно друг друга, от углов расположения зарядов J₁,J₂ соответственно в координатных системах, связанных с каждым зарядом. Запишем выражение для энергии W:

 

2W = òòò[s_r(1)e_r(2)+s_J(1)e_J(2)+s_j(1)e_j(2) +s_rJ(1)e_rJ(2)]dv +

        òòò(s_r(2)e_r(1)+s_J(2)e_J(1)+s_j(2)e_j(1) +s_rJ(2)e_rJ(1)dv =

         òò[s_r(1)u_r(2)+s_rJ(1)u_J(2)]ds₁ + òò[s_r(2)u_r(1)+s_rJ(2)u_J(1)]ds₂

 

Цифры 1, 2 обозначают здесь решение для соответствующего заряда q₁,q₂. Так же, как и в параграфе § 2.7, здесь выписана только часть энергии, зависящая от расстояния r₁₂ между зарядами, которая и определяет силу их взаимодействия. Рассмотрим, например, интеграл по сфере с центром в точке расположения заряда q₁ от первого слагаемого. Так как сфера малого радиуса, стремящегося к нулю, то можно записать:

 

                   òòs_r(1)u_r(2)ds₁ = u_r(2) òòs_r(1)ds₁      

 

Радиальное перемещение, обусловленное вторым зарядом является ограниченным в точке расположения первого заряда и его можно вынести за знак интеграла. Имеем:

 

             òòs_r(1)u_r(2)ds₁ = Ar₁₂^-12Am4p =8pmA²r₁₂^-1

 

Рассмотрим интеграл от второго слагаемого

                                                                                               

              òòs_rJ (1)u_J(2)ds₁ = u_J(2) òòs_rJ(1)ds₁ =

                                                        p

          4pmA² sinJ₂(1+cosJ₂)^-1 r₁₂^-1òsin² J(1+cosJ)^-1dJ

                                                        0                               

 

Интеграл от первого слагаемого зависит только от r₁₂, интеграл от второго слагаемого зависит еще от угла J₂, определяющего эту угловую координату точки расположения первого заряда в координатной системе, связанной со вторым зарядом. При J₂ = 0 интеграл от второго слагаемого обращается в нуль. Такая же ситуация возникает и с интегралами по сфере с центром в точке расположения второго заряда.

Слагаемые, зависящие от угловой координаты, вносят вклад в радиальную составляющую силы взаимодействия зарядов, но главное, они определяют силу взаимодействия зарядов, направленную по угловой координате. Получается, что сила взаимодействия зарядов имеет радиальную и угловую компоненты. Это интересный результат, если вспомнить, что элементарные заряды электрона и протона обладают так называемым спиновым моментом.

Оставляя пока вне рассмотрения угловую или, по другому, моментную составляющую силы взаимодействия, это тонкий вопрос и требует очень тщательного исследования с физической и математической точек зрения, отметим, что она - данная составляющая силы взаимодействия принуждает заряды повернуться так, чтобы энергия конечного состояния была наименьшей, а взаимное угловое положение их было наиболее устойчивым. При любом J_1,2 ¹0 в выражении для энергии имеются положительно определенные слагаемые, которые добавляются к слагаемым, определяемым только радиусом, т.е. к центрально симметричным компонентам решения и которые увеличивают энергию упругой деформации. При J_1,2= p эта энергия имеет наибольшее значение, при J_1,2 =0 энергия является наименьшей. По законам механики положение J_1,2 =0, когда слагаемые в выражении для энергии, зависящие от угловой координаты обращаются в нуль и энергия становится наименьшей, является наиболее устойчивым. В этом случае выражение для энергии упругой деформации становится точно таким же, как для масс. Действительно, запишем по аналогии с предыдущим параграфом слагаемое энергии W₁₂, которое определяет в итоге силу взаимодействия зарядов q₁ ,q₂

 

          2W₁₂ = òòs_rr (1)u_r(2) ds₁ + òòs_rr(2) u_r(1)ds₂

 

Подставляя сюда значения s_rr (1), u_r (2), s_rr(2), u_r (1) в соответствии с (1):

 

s_rr(1,2) = -2m(4p)^-1 k q_1,2 r^-2(1,2), u_r (1,2) = -(4p)^-1 k q_1,2 r^-1(1,2),                 

 

получим:

 

       2W₁₂ = 2m(4p)^-2 k² q₁q₂2r₁₂^-1 òe^-2ds₁ = 4m(4p)^-1k² q₁q₂r₁₂^-1

 

Два интеграла по сферам малого радиуса e с центрами в точках расположения зарядов, как и в случае, когда рассматривались массы, равны между собой и равны 4p. В результате сила взаимодействия зарядов равна:

 

             F = ¶W₁₂ / ¶r₁₂ = -m(2p)^-1 k² q₁q₂r₁₂^-2

 

Или

             F = -k₁q₁q₂r₁₂^-2, k₁ = m(2p)^-1 k²

 

Имеет место классический закон Кулона. Для получения более конкретного значения константы k₁ выполним следующее. Из первого уравнения (1) можно сделать следующее заключение: оно определяет главную особенность решения s_r = r^-2. Центрально симметричное решение определяется уравнением:

 

                 s_r,r + r^-1( 2s_r  - s_J - s_j ) = qd

 

Если вместо s_r  , s_J, s_j подставить их выражения (1) через перемещение u_r, то эта часть уравнения примет вид:

 

                             (l+2m)(u_r,rr + 2r^-1u_r,r -2r^-2u_к)  =qd

 

Главная особенность решения дифференциального уравнения с d-функцией в правой части [20] определяется старшими производными и должна иметь вид:

 

                    u_r = (4p)^-1 (l+2m)^-1qr^-1

 

Данная функция u_r вместе с другими компонентами удовлетворяет рассматриваемой системе уравнений (1), если постоянная А имеет вид:

 

                  А =(4p)^-1 (l+2m)^-1q

 

Временно введенная константа k, А =(4p)^-1kq, равна

 

                    k = (l+2m)^-1.

 

Константа k₁, входящая в закон Кулона

 

                  F = -k₁q₁q₂r₁₂^-2                                         (3)                                

 

в свою очередь, равна

 

                  k₁ = m(2p)^-1 (l+2m)^-2.

 

При известном параметре Ламе m и известном коэффициенте k₁ эта формула может служить для определения параметра (l+2m). Однако для этого желательно иметь еще некоторые сведения. В закон Ньютона    F = -f m₁m₂r₁₂^-2 входит известная гравитационная постоянная    f = 6,67×10^-11н×м²кг^-2. Для этой постоянной получена теоретическая формула f = m^-1 (8p)^-1 c², с - скорость света. Таким образом, получилось, что эта формула определяет параметр Ламэ m:

 

                                m = f ^-1 (4p)^-1 c²

 

Конкретное значение модуля сдвига cреды гравитационного пространства равно:

 

                            m = 1,84×10²⁰кГ×см^-2                                                              

 

Плотность среды определяется следующим образом:

 

                           r = mс^-2  = (4p)^-1f ^-1

 

Численное значение плотности равно:

 

                                r = 1194 кг×см^-3

 

Выше была определена скорость гравитационных волн׃

 

      с₁ = 3 × 208,5^-1/4 см×сек^-1 = 2^1/4 0,66 см×сек^-1.

 

Эта скорость связана с параметрами Ламэ зависимостью с₁² = (l+2m)r^-1, которая позволяет определить параметр Ламэ l. Приближенно, практически с очень высокой степенью точности для модулей Ламэ среды верно соотношение (l+2m) = 0, из которого и получается параметр l = -2m. Более точное значение имеет вид:

 

                           l = m(-2 + 2,085^-1/210^-21),

 

Поправка к ранее выписанному значению, как видно из данного выражения, очень и очень маленькая. Коэффициент Пуассона n при данных значениях параметров упругости равен n = 1.

 Таким образом, решение уравнений электромагнитного поля, соответствующее сосредоточенному электрическому заряду не обладает свойством центральной симметрии. Это свойство является интересным с точки зрения рассматриваемой проблемы гравитационного двигателя без выброса реактивной массы. Если рассматривать движение заряда по прямой линии, когда ось симметрии решения, соответствующего этому заряду, совпадает с прямой линией движения заряда, то при таком движении не возникает сил взаимодействия с гравитационной средой, направленных под углом к линии движения. Если же направление линии движения заряда не совпадает с осью симметрии решения, то при таком движении заряда возникнет реактивная сила действия со стороны гравитационной среды, направленная под некоторым углом к линии движения заряда. Этот результат следует из того, что если записать энергию деформации движущегося заряда, то она зависит от указанного угла и организует возникновение этой силы при движении заряда. Такое движение заряда организует силовое взаимодействие его с гравитационной средой, направленное под углом к направлению движения заряда и это силовое взаимодействие создает движение провода, в котором движется электрон. Именно так при помощи движения ориентированных зарядов в проводах якоря электромотора организуется движение этих проводов якоря электромотора, приводящие во вращение якорь. На этом процессе осуществляется работа электромоторов. Это очень интересный результат с точки зрения создания силы движущимся зарядом, направленной под углом к направлению движения заряда. Конечно, нужны магниты для удержания электрического заряда в нужной ориентации относительно линии движения заряда. Это свойство заряда можно и нужно использовать для создания силового механизма гравитационного двигателя. Естественно, нужны теоретические и экспериментальные исследования по этой проблеме, которые не совсем простые, но их в будущем следует проводить. Работа эта не совсем простая и пока не проводится, для ее проведения нужны научные силы, которых пока нет.