Способы получения интерференционных картин

Способы получения интерференционных картин

 

1. Метод Юнга Источником света служит ярко освещенная щель S, от которой световая волна падает на две узкие щели S1 и S2, параллельные щели S. Таким образом, щели S1 и S2 играют роль когерентных источников. На экране Э (область ВС) наблюдается интерференционная картина в виде чередующихся светлых и темных полос. 2.Бипризма Френеля. Она состоит из двух одинаковых сложенных основаниями призм. Свет от источника S преломляется в обеих призмах, в результате чего за призмой распространяются лучи, как бы исходящие от мнимых источников S1 и S2, являющихся когерентными. Таким образом, на экране Э (область ВС) наблюдается интерференционная картина.

 

Интерференция в тонкой пленке

 

Пусть на плоскопараллельную прозрачную пленку (пластинку) с показателем преломления n и толщиной d под углом α падает плоская монохроматическая волна (для простоты рассмотрим один луч). На поверхности пленки в точке А волна частично отражается (луч 1’) и частично преломляется (луч АВ). В точке В волна также частично отражается (луч ВС) и частично преломляется (луч 2’). То же самое происходит в точке С. Причем преломленная волна (луч 1”) накладывается на волну непосредственно отраженную от верхней поверхности (луч 1’). Эти две волны когерентны, если оптическая разность хода ∆ меньше длины когерентности lког, и в этом случае они интерферируют. Оптическая разность хода двух волн ∆=(AB+BC)n-(AD-λ/2), где λ/2 – потеря полуволны при отражении луча 1’ в точке А. Используя закон преломления n1sinα = n2sinγ и учитывая, что в рассматриваемом случае n1=1, n2=n, можно показать, что 2 sin 2/ 2 2 ∆ = d n − α ± λ. (17) В точке наблюдения на экране будет максимум, если ∆=mλ и минимум, если ∆ = (2m+1)λ/2 [см.(15), (16)]. Возможность уменьшения вредного отражения света вследствие интерференции в тонких пленках широко используется в современных оптических приборах. Для этого на передние поверхности линз, призм наносят тонкие пленки с показателем преломления n= n n1 2 и толщиной d, которая определяется из условия минимума при интерференции волн, отраженных от границ раздела сред с n1 и n и n и n2 ∆=2dn=(2m+1)λ/2, m=0,1,2… (18) Минимальная толщина пленки соответствует m = 0 d=λ/(4n). Такая оптика получила название просветленной оптики

 

Полосы равной толщины и равного наклона

 

Полосы равной толщины и равного наклона наблюдаются при интерференции волн, отраженных от двух границ прозрачной пленки или плоскопараллельной пластинки.

 

Кольца ньютона

Ко́льца Нью́тона — кольцеобразные интерференционные максимумы и минимумы, появляющиеся вокруг точки касания слегка изогнутой выпуклой линзы и плоскопараллельной пластины при прохождении света сквозь линзу и пластину. Впервые были описаны в 1675 году И. Ньютоном

Волна 1 появляется в результате отражения от выпуклой поверхности линзы на границе стекло — воздух, а волна 2 — в результате отражения от пластины на границе воздух — стекло. Эти волны когерентны, то есть у них одинаковые длины волн, а разность их фаз постоянна. Разность фаз возникает из-за того, что волна 2 проходит больший путь, чем волна 1. Если вторая волна отстаёт от первой на целое число длин волн, то, складываясь, волны усиливают друг друга.

∆ = =mλ — max,

где m — любое целое число, λ — длина волны.

Напротив, если вторая волна отстаёт от первой на нечётное число полуволн, то колебания, вызванные ими, будут происходить в противоположных фазах, и волны гасят друг друга.

∆ = () n l n l 2 2 1 1 − =(),,,... 2 1 2 m m + = ± ± 0 1 2 λ, min,

где — длина волны.

Для учёта того, что в разных веществах скорость света различна, при определении положений минимумов и максимумов используют не разность хода, а оптическую разность хода (разность оптических длин пути).

Если — оптическая длина пути, где { — показатель преломления среды, а — геометрическая длина пути световой волны, то получаем формулу оптической разности хода:

 

Многолучевая интерференция

Многолучевую интерференцию можно получить и с помощью пластинки Луммера-Герке,

Применение интерференции

 

а) Покрытие оптических поверхностей специальными пленками (например, окислами щелочных металлов), удовлетворяющих условию минимума интерференции, называют просветлением оптики. В результате этого явления возрастает доля прошедшего света через оптический прибор. Оптические изделия, линзы которых покрыты такими пленками, называют приборы с просветленной оптикой.

2) Если на стеклянную поверхность нанести несколько специально подобранных слоев, то можно создать отражательный светофильтр, который вследствие интерференции будет пропускать или отражать определенный интервал длин волн.

3) Интерференцию света используют в специальных приборах (интерферометрах) для измерения с высокой степенью точности длин волн, небольших расстояний, показателя преломления веществ и определения качества оптических поверхностей. Так, например, интерференционный рефрактометр (интерферометр, приспособленный для измерения показателя преломления) способен фиксировать изменение показателя преломления в шестом знаке после запятой. Интерференционный рефрактометр используют, в частности, с санитарно-гигиеническими целями для определения содержания в воздухе вредных газов.

4) Сочетание двухлучевого интерферометра и микроскопа получило название интерференционного микроскопа. Его используют в биологии для измерения показателя преломления, концентрации сухого вещества и толщины прозрачных микрообъектов. В этом случае луч света раздваивается, один луч проходит через прозрачный микрообъект, другой – вне его. Затем лучи соединяются и интерферируют. По результату интерференции можно судить об измеряемом параметре.

 

Дифракция света

Это явление отклонения света от прямолинейного распространения, когда свет, огибая препятствия, заходит в область геометрической тени.

 

Принцип Гюйгенса-Френеля

 

 

Метод зон Френеля

Метод зон Френеля Расчет интерференции вторичных волн сводится к интегрированию, которое часто бывает затруднительным. Для упрощения вычислений при определении амплитуды волны в заданной точке пространства Френель предложил разбивать поверхность фронта волны на зоны (зоны Френеля) так, что волны от соседних зон приходят в точку наблюдения в противофазе и, вычитаясь, ослабляют друг друга

 

Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске \

 

в вк фото

 

Зонная пластинка — плоскопараллельная стеклянная пластинка с выгравированными концентрическими окружностями, радиус которых совпадает с радиусами зон Френеля. Зонная пластинка «выключает» чётные либо нечётные зоны Френеля, чем исключает взаимную интерференцию (погашение) от соседних зон, что приводит к увеличению освещённости точки наблюдения. Таким образом, зонная пластинка действует как собирающая линза.

 

 

Дифракция Фраунгофера — случай дифракции, при которой дифракционная картина наблюдается на значительном расстоянии от отверстия или преграды. Расстояние должно быть таким, чтобы можно было пренебречь в выражении для разности фаз членами порядка {\displaystyle {\frac {\rho ^{2}}{z\lambda }}}, что сильно упрощает теоретическое рассмотрение явления.

 

 

Методичка

Дифракционная решетка

Методичка

Дифракционный спектр

Дифракционный спектр образуется при прохождении света через дифракционную решетку. Он зависит от размера ячейки решетки. Чем меньше размер решетки, тем больше преломляется свет и становится более заметен дифракционный спектр, видимое глазом разложение света на основные цвета.

Критерий рэлея

Методичка

Поляризация света при отражении и преломлении. Закон Брюстера Если угол падения света на границу раздела двух прозрачных диэлектриков (например, на поверхность стеклянной пластинки) отличен от нуля, то отраженный и преломленный лучи оказываются частично поляризованными. В отраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные к плоскости падения (плоскость рисунка). В преломленном луче – колебания, параллельные плоскости падения (см. рис.5). Поляризацию объясняет электромагнитная теория Максвелла. Закон Брюстера: отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения αБр, удовлетворяющем условию tgα Бр=n2/n1. (7) При этом преломленный свет поляризован не полностью и угол между отраженным и преломленным лучами равен 90°.

 

Методичка

естественная Анизотропия (от др. uреч. ἄνισος — неравный и τρόπος — направление) - зависимость свойств материала (например, механических: предела прочности, относительного удлинения, твердости, износостойкости и др.) от направления внутри этого материала. Если материал изотропен, то его свойства одинаковы во всех направлениях.

 

примером естественной анизотропии на микроуровне является анизотропия элементарной кристаллической ячейки. Если рассматривать отдельные направления внутри элементарной ячейки, то проявляется анизотропия: различные направления имеют различные свойства на масштабном уровне, определяющемся размерами кристаллической решетки. В качестве примера можно привести монокристалл медного купороса (рис.1). Степень анизотропии кристаллов кубической сингонии гораздо выше. Если рассматривать направления осей x, у и z, то монокристалл поваренной соли изотропен (рис.1б). Овализованный кристалл поваренной соли имеет изотропную форму.

 

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ПРИБОРЫ - оптич. приборы для обнаружения, анализа, получения и преобразования поляризов. оптич. излучения, а также для разл. исследований и измерений, использующих явление поляризации света.

 

 

Тепловое излучение

Равновесное тепловое излучение
Тепловым излучением называется электромагнитное излучение, испускаемое
телами за счет их внутренней энергии.
В этом случае энергия внутренних хаотических тепловых движений частиц
непрерывно переходит в энергию испускаемого электромагнитного излучения.
В обычных условиях, при комнатной температуре (Т=300К), тепловое
излучение тел происходит в инфракрасном диапазоне длин волн (λ = 10мкм),
недоступным зрительному восприятию глаза. С увеличением температуры
светимость тел быстро возрастает, а длины волн смещаются в более
коротковолновую область. Если температура достигает тысяч градусов, то тела
начинают излучать в видимом диапазоне длин волн (λ = 0.4÷0.8мкм).

 

 

Методичка

Абсолютно черным телом

Тело, для которого αλ,T = 1 во всем диапазоне длин волн, называется абсолютно черным телом (АЧТ).

Законы теплового излучения

в методички начиная с закона кирхгофа

Гипотеза Планка. Формула Планка

 

в методичке

 

Оптическая пирометрия Оптической пирометрией называют совокупность оптических (бесконтактных) методов измерения температуры. При этом используются законы теплового излучения.

 

так и опыт столетова

 

Опыт Боте. Фотоны

Опыт Боте наиболее непосредственно подтверждает гипотезу Эйнштейна о световых квантах.

В этом опыте тонкую металлическую фольгу F устанавливали между двумя быстро действующими счетчиками G₁ и G₂ (рис. 4). Фольгу облучали слабым пучком рентгеновского излучения X, под действием которого она сама становилась источником рентгеновского излучения. Вследствие весьма слабой интенсивности первичного пучка количество квантов, испускаемых фольгой, было достаточно мало.

Если бы энергия этого излучения распространялась в виде сферических волн, то оба счетчика должны были бы срабатывать одновременно. Опыт, однако, показал, что счетчики реагировали совершенно независимо друг от друга, и число совпадений не превышало ожидаемого числа случайных совпадений. Все происходило так, как если бы излучение фольги F распространялось в виде отдельных квантов, которые могли попадать либо в один, либо в другой счетчик.

Это можно объяснить лишь тем, что в отдельных актах испускания возникают кванты излучения, т.е. частицы, летящие то в одном, то в другом направлении. Конечно, была принята предосторожность от того, что в результате первичного облучения фольга испускала и электроны. Для исключения этого окна счетчиков имели такую толщину, чтобы они были способны поглотить эти электроны и исключить их влияние на результаты опыта.

Итак, экспериментально было доказано существование особых электромагнитных квантов, или фотонов, как их впоследствии назвали.

Фотоны. Рассмотренные выше опыты и ряд других со всей убедительностью подтвердили гипотезу Эйнштейна о световых квантах - фотонах.

Свет частоты ω по Эйнштейну - это по существу поток фотонов с энергией . Свет распространяется в вакууме со скоростью с. Значит с такой же скоростью распространяются и фотоны. Согласно теории относительности полная энергия Е любой частицы, движущейся со скоростью v, определяется как

энергия масса и импульс фотона в методички

 

Фотоэффе́кт или фотоэлектрический эффект — испускание электронов веществом под действием света или любого другого электромагнитного излучения. В конденсированных (твёрдых и жидких) веществах выделяют внешний и внутренний фотоэффект.

Законы внешнего фотоэффекта:

Формулировка 1-го закона фотоэффекта (закона Столетова): Сила фототока насыщения прямо пропорциональна интенсивности светового излучения.

Согласно 2-му закону фотоэффекта, максимальная кинетическая энергия вырываемых светом электронов линейно возрастает с частотой света и не зависит от его интенсивности.

3-й закон фотоэффекта: для каждого вещества при определенном состоянии его поверхности существует граничная частота света, ниже которой фотоэффект не наблюдается. Эта частота и соответствующая длина волны называется красной границей фотоэффекта

 

Эффект Комптона

в методичке и википедии

 

1. Тормозное (белое) рентгеновское излучение

2. Электромагнитное излучение может образоваться в результате непосредственного превращения механической энергии в энергию электромагнитного поля. Примером такого преобразования является рентгеновское излучение.

1. Рентгеновским излучением называется электромагнитное излучение в диапазоне длин волн от 10^-14 до 10^-7 м.

2. Тормозное (белое) рентгеновское излучение возникает в результате торможения летящего электрона в веществе.

1. В процессе торможения электрон может как потерять свою кинетическую энергию сразу целиком (что бывает исключительно редко), так и отдавать ее по частям.

2. Потеря кинетической энергии сопровождается испусканием кванта излучения, энергия которого равна величине потерянной энергии.

3.

4. Так как электрон теряет свою энергию по частям, при его торможении возникают кванты излучения с различными длинами волн. Излучение имеет сплошной спектр, ограниченный минимальной длиной волны

где W_k – кинетическая энергия движущегося электрона.

 

Давление света

в методичке

 

Атомные спектры

 

АТОМНЫЕ СПЕКТРЫ - спектры поглощения и испускания свободных или слабо взаимодействующих атомов, возникающие при излучательных квантовых переходах между их уровнями энергии. А. с. наблюдаются для разреженных газов или паров и для плазмы. А. с. линейчатые, т. е. состоят из отд. спектральных линий, каждая из к-рых соответствует переходу между двумя электронными уровнями энергии атома и  и характеризуется значением частоты  поглощаемого и испускаемого эл--магн. излучения; согласно условию частот Бора (см. Атомная физика). Наряду с частотой, спектральная линия характеризуется волновым числом (с - скорость света) и длиной волны . Частоты спектральных линий выражают в с-1, волновые числа - в см-1, длины волн - в нм и мкм, а также в ангстремах (). В спектроскопии волновые числа также обозначают буквой .

 

 

Сериальные формулы

Вопрос о спектрах представляется одним из центральных в современной физике: сюда относятся, например, такие обширные отделы современной физики, как учение о строении атома и молекул, учение об изотопах и др.

Линейчатые спектры состоят из ряда тонких прямых линий, которые могут быть расположены как в видимой, так и в инфракрасной и в ультрафиолетовой частях спектра. В видимой части они представляются светлыми линиями на темном фоне, причем цвет линии одинаков с цветом того места сплошного спектра, которые они занимают.

Линейчатый спектр показывает, что данное вещество испускает лучи не всевозможных длин волн / хотя бы в определенных пределах, но только лучи как бы избранные по каким–то правилам или законам. В течение долгого времени ученые тщетно старались найти какие–либо закономерности в распределении спектральных линий различных элементов, т.е. найти зависимость длины l или частоты n от какого–либо параметра.

Такую зависимость установил в 1885 году Бальмер для спектра водорода. Спектр водорода в видимой части из пяти линий: красной, зеленой, синей, фиолетовой 1 и фиолетовой 2.

Бальмер эмпирически установил, что длина волны спектральных линий водорода с большой точностью определяется формулой:

или n = cR ),

(2)

где R – постоянное число, получившее название постоянной Ридберга

R= 10967758 ; сR = 3,29 × 10¹⁵ 1/сек;

n – целые числа, начиная с 3–х;

l – длина волны;

– получило название в о л н о в о е число ;

n – частота колебаний;

С – скорость распространения света в вакууме.

 

 

Подставляя в формулу (2) n = 3 получим значение длины волны для красной линии водорода; при n = 4 – для зеленой; при n = 5 – для синей и т.д.

Ряд спектральных линий, для которых l (или n) связаны между собой одной формулой, называется серией спектральных линий, а сама формула с е р и а л ь н о й.

Серия водородных линий, определяемых формулой (2), называется серией Бальмера. Она продолжается в ультрафиолетовой части спектра. Всего в ней было найдено 29 линий (от n=3 до n=31).

Были получены и другие сериальные формулы водородных линий. В общем случае сериальная формула для водорода имеет вид:

или n = сR ()

(2/)

Известны серии Лаймана при n₁=1, для линий в ультрафиолетовой части спектра. Серия Пашена при n₁ = 3, для линий в инфракрасной части спектра. Известны и другие серии при

n₁ = 4, n₁ = 5, n₁ = 6.

Р. Ридберг показал, что в линейчатых спектрах не только водорода, но и других элементов, наблюдаются спектральные серии, причем частоты n всех линий данной серии удовлетворяют соотношение:

n = Т (n1) – Т (n2)

(3)

где n₁ и n₂ – целые числа, причем n₂ n₁+1. Для данной серии n₁ имеет постоянное значение. Изменение числа n дает все линии данной серии. Функции T (n₁) и T (n₂) называются спектральными т е р м а м и. В. Ритц установил справедливость положения названного комбинационным принципом Ритца: частоты спектральных линий излучения любого атома могут быть представлены в виде разности двух термов; составляя различные комбинации термов можно найти все возможные частоты спектральных линий этого атома. Например, беря разность термов для зеленой и красной линии водорода, получим:

 

R ( – R ( = R (

первую линию водорода серии Пашена. При неограниченном возрастании n частоты n всех серий спектра сходятся к соответствующим границам. Граничные частоты серии водородного спектра Т (n) = .

Все усилия физиков вывести сериальные формулы из общих законов электромагнитной теории света оказалась безуспешным. Не только вывод формул, но даже простое качественное описание возникновения линейчатых спектров оказалось не под силу старой классической физике, хотя предложенная Резерфордом ядерная модель строения атома и была, в основном, правильной.

 

 

 

постулаты бора

 

методичка III. Элементы квантовой механики и атомной физики Лекции 9,10. Элементы квантовой механики

 

Опыт франца герца

Радиусы стационарных орбит

; (18)

Рис.13.5.

отдельных линий и зависит от материала антикатода. Каждый элемент обладает своим, характерным для него линейчатым спектром. Поэтому такие спектры называют характеристическими (рис. 13.5) .

С увеличением напряжения на рентгеновской трубке коротковолновая граница сплошного спектра смещается, линии же характеристического спектра становятся лишь более интенсивными, не меняя своего расположения.

Рис. 13.6.

Закон Мозли. Частоты ν линий характеристического рентгеновского излучения подчиняются закону Мозли (1913):

(13.43)

R — постоянная Ридберга, Z — порядковый номер в Периодической системе элементов σ — постоянная экранирования, т = 1, 2, 3,... (определяет рентгеновскую серию), п = т + 1, т + 2 ,... (определяет линию соответствующей серии).

зако́н Мо́зли — закон, связывающий частоту спектральных линий характеристического рентгеновского излученияатома химического элемента с его порядковым номером. Экспериментально установлен английским физиком Генри Мозли в 1913 году.

 

Во́лны де Бро́йля

 

— волны вероятности (или волны амплитуды вероятности[1]), определяющие плотность вероятности обнаружения объекта в заданной точке конфигурационного пространства.

 

 

В методичке

Коэффициенты Эйнштейна

В процессах испускания и поглощения фотонов, как правило, участвует огромное число атомов, поэтому эти процессы описываются статистически с помощью теории вероятностей.

Вероятностью испускания (поглощения) называется среднее число фотонов, испускаемых (поглощаемых) одним атомом в единицу времени.

Вероятность перехода атома с уровня m на уровень n будем обозначать через W_mn. Вероятность спонтанного перехода постоянна для данной пары уровней и равна = ^A_mn. Вероятность вынужденного перехода пропорциональна спектральной объемной плотности энергии (см. (1.1)) w вынуждающего излучения с частотой =(E_m-E_n)/ h: ^=B_mn^{w . Коэффициенты A} _mn ^{и B} _mn ^{называются} коэффициентами Эйнштейна. Они не зависят от направления процесса, и определяются только начальным и конечным состояниями атома: A_mn = A_nm и B_mn = B_nm..

Суть явления состоит в том, что возбуждённый атом способен излучить фотон под действием другого фотона без его поглощения, если энергия последнего равняется разности энергий уровней атома до и после излучения. При этом излучённый фотон когерентен фотону, вызвавшему излучение (является его «точной копией»). Таким образом происходит усиление света.

Лазеры.

Практически инверсное состояние среды осуществлено в принципиально новых источниках излучения — оптических квантовых генераторах, или лазерах (от первых букв английского названия Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation — усиление света с помощью вынужденного излучения). Лазеры генерируют в видимой, инфракрасной и ближней ультрафиолетовой областях (в оптическом диапазоне). Идея качественно нового принципа усиления и генерации электромагнитных волн, примененная в мазерах (генераторы и усилители, работающие в сантиметровом диапазоне радиоволн) и лазерах, принадлежит советским ученым Н. Г. Басову (р. 1922) и А. М. Прохорову (р. 1916) и американскому физику Ч. Таунсу (р. 1915), удостоенным Нобелевской премии 1964 г. Важнейшими из существующих типов лазеров являются твердотельные, газовые, полупроводниковые и жидкостные (в основу такого деления положен тип активной среды). Более точная классификация учитывает также и методы накачки — оптические, тепловые, химические, электроионизационные и др. Кроме того, необходимо принимать во внимание и режим генерации — непрерывный или импульсный. Лазер обязательно имеет три основных компонента: 1) активную среду, в которой создаются состояния с инверсией населенностей; 2) систему накачки (устройство для создания инверсии в активной среде); 3) оптический резонатор (устройство, выделяющее в пространство избирательное направление пучка фотонов и формирующее выходящий световой пучок).

Строение атомного ядра. Энергия связи, ядерные силы. Радиоактивность, альфа- бета- и гамма- распад и их закономерности. Закон радиоактивного распада. Активность, период полураспада, среднее время жизни. Ядерные реакции деления и синтеза.

Строение атомного ядра.

Э. Резерфорд, исследуя прохождение а-частиц с энергией в несколько мегаэлектрон-вольт через тонкие пленки золота пришел к выводу о том, что атом состоит из положительно заряженного ядра и окружающих его электронов. Проанализировав эти опыты, Резерфорд также показал, что атомные ядра имеют размеры примерно 10^(-14). Атомное ядро состоит из элементарных частиц — протонов и нейтронов. Протон (р) имеет положительный заряд, равный заряду электрона, и массу покоя где — масса электрона. Нейтрон (n) — нейтральная частица с массой покоя Протоны и нейтроны называются нуклонами (от лат. nucleus — ядро). Общее число нуклонов в атомном ядре называется массовым числом А. Атомное ядро характеризуется зарядом где е — заряд протона, Z — зарядовое число ядра, равное числу прогонов в ядре и совпадающее с порядковым номером химического элемента в Периодической системе элементов Менделеева. Ядро обозначается тем же символом, что и нейтральный атом: , где X — символ химического элемента, Z — атомный номер (число протонов в ядре), А —массовое число (число нуклонов в ядре). Так как атом нейтрален, то заряд ядра определяет и число электронов в атоме. Ядра с одинаковыми Z, но разными А называются изотопами, а ядра с одинаковыми А, но разными Z—изобарами. Радиус ядра задается эмпирической формулой

Под радиоактивным распадом, или просто I распадом, понимают естественное радио- активное превращение ядер, происходящее самопроизвольно. Атомное ядро, испытывающее радиоактивный распад, называется материнским,возникающее ядро дочерним.

Теория радиоактивного распада строится на предположении о том, что радиоактивный распад является спонтанным процессом, подчиняющимся законам статистики. Поскольку отдельные радиоактивные ядра распадаются независимо друг от друга, можно считать, что число ядер dN, распавшихся в среднем за интервал времени от t до /4-d/, пропорционально промежутку времени d t и числу N не распавшихся ядер к моменту времени t: где λ — постоянная для данного радиоактивного вещества величина, называемаяпостоянной радиоактивного распада; знак минус указывает, что общее число радиоактивных ядер в процессе распада уменьшается. Разделив переменные и интегрируя, т.е

получим , где - начальное число нераспавшихся ядер (в момент времени t = 0), N — число нераспавшихся ядер в момент времени t. Формула выражаетзакон радиоактивного распада, согласно которому число нераспавшихся ядер убывает со временем по экспоненте.

Бозоны

-s=1

-фотоны (частицы, которые переносят электромагнитное взаимодействие)

-гравитоны (гравитационное вз-ие)

-глюоны

-w-бозоны (слабое вз-ие)

-s=0

-мезоны

способы получения интерференционных картин

 

1. Метод Юнга Источником света служит ярко освещенная щель S, от которой световая волна падает на две узкие щели S1 и S2, параллельные щели S. Таким образом, щели S1 и S2 играют роль когерентных источников. На экране Э (область ВС) наблюдается интерференционная картина в виде чередующихся светлых и темных полос. 2.Бипризма Френеля. Она состоит из двух одинаковых сложенных основаниями призм. Свет от источника S преломляется в обеих призмах, в результате чего за призмой распространяются лучи, как бы исходящие от мнимых источников S1 и S2, являющихся когерентными. Таким образом, на экране Э (область ВС) наблюдается интерференционная картина.