История развития пистолетов-пулеметов: Предпосылкой для возникновения пистолетов-пулеметов послужила давняя тенденция тяготения винтовок...
Архитектура электронного правительства: Единая архитектура – это методологический подход при создании системы управления государства, который строится...
Топ:
Выпускная квалификационная работа: Основная часть ВКР, как правило, состоит из двух-трех глав, каждая из которых, в свою очередь...
Отражение на счетах бухгалтерского учета процесса приобретения: Процесс заготовления представляет систему экономических событий, включающих приобретение организацией у поставщиков сырья...
Процедура выполнения команд. Рабочий цикл процессора: Функционирование процессора в основном состоит из повторяющихся рабочих циклов, каждый из которых соответствует...
Интересное:
Лечение прогрессирующих форм рака: Одним из наиболее важных достижений экспериментальной химиотерапии опухолей, начатой в 60-х и реализованной в 70-х годах, является...
Инженерная защита территорий, зданий и сооружений от опасных геологических процессов: Изучение оползневых явлений, оценка устойчивости склонов и проектирование противооползневых сооружений — актуальнейшие задачи, стоящие перед отечественными...
Что нужно делать при лейкемии: Прежде всего, необходимо выяснить, не страдаете ли вы каким-либо душевным недугом...
Дисциплины:
2020-05-07 | 221 |
5.00
из
|
Заказать работу |
|
|
Коническим чаще всего бывают днища. Применяются такие днища в вертикальных аппаратах при условии, если необходим слив продукта и последующая его очистка. Они наиболее громоздки и технологически получаются с помощью вальцовки, при которой производится отбортовка. Иногда применяются конические переходы.
Рассмотрим цилиндрический аппарат с коническим днищем.
Внутреннее давление Р.
Напряжение переменное.
ρ m →∞
Тогда
;
;
;
;
;
.
Из уравнения Ла-Пласса: ρ m →∞, тогда:
;
.
Для нахождения выражений напряжений σ m и σ t необходимо:
– составить уравнение равновесия элемента оболочки;
– составить уравнение равновесия рассматриваемой зоны (без отсечённой зоны).
Лекция № 4
Тема лекции: «Моментная теория оболочек»
Рассмотрим тонкостенный цилиндр радиуса R и постоянной толщины h, который находится под действием некоторой осесимметричной нагрузки (рис. 6).
Рис. 6. Элемент тонкостенного цилиндра
Обратимся к уравнениям равновесия элемента оболочки с размерами h,
dx = R 1 d φ, dy = R 2 sin φ d α (здесь sin φ = 1, т. к. φ = π/2) и приложим к его граням равнодействующие силы и моменты, величины которых равны S, T, М и K, умноженным соответственно на dy = R 2 sin φ d α и dx = R 1sin φ. Кроме четырех перечисленных силовых факторов, прикладываем также поперечную силу NR 2sin φ d α. Внешние силы характеризуются постоянным давлением, т. е. р = const. Поскольку
ни внешняя нагрузка, ни радиусы кривизны оболочки не меняются вдоль ее оси,
dNR 2sin φ =0, т. е. ds = const.
Это значит, что осевая сила определяется условиями нагружения цилиндра на торцах. Уравнение равновесия на ось z примет вид:
или .
Наконец, третье уравнение равновесия получаем, приравнивая к нулю сумму моментов всех сил относительно оси y:
|
, откуда .
Деформации и напряжения, возникающие в оболочке, также обладают, очевидно, осевой симметрией, и деформированный цилиндр представляет собой некое тело вращения. Форма этого тела вполне определяется формой изогнутой образующей цилиндра.
Обозначим через ω радиальное перемещение, а через ν – угол наклона касательной к образующей срединной поверхности цилиндра (рис. 7). При этом, естественно:
.
Перемещение ω будем отсчитывать наружу, т. е. от оси цилиндра.
Рис. 7. Искривление образующей цилиндра
Относительное удлинение ε х отрезка АВ (рис. 8), расположенного на расстоянии z от срединой поверхности, складывается из двух составляющих: из удлинения ε0 срединой поверхности и удлинения, обусловленного искривлением образующей цилиндра.
Рис. 8.
Последнее слагаемое имеет вид:
.
Полное удлинение слоя АВ будет составлять:
.
Удлинение в окружном направлении:
.
Эти удлинениям соответствуют напряжения σ s и σ t, определяемую по закону Гука:
, .
где μ – коэффициент Пуассона. Согласно выражению полного удлинения слоя перепишем найденные напряжения:
,
.
Рис. 9. Элемент оболочки с размерами dxdy
Нормальные силы в площадках hdy и hdx, отнесенные к единице длины сечения элемента, будут иметь вид
, .
Определим в этих же сечениях изгибающие моменты:
, .
, ,
, ,
где .
Теперь исключим изгибающий момент М и Т, а также ε0, получим уравнение относительно одного неизвестного – перемещения ω:
,
где , k = 1,28/(Rh)1/2 – характеристический
коэффициент.
Решение уравнения перемещения имеет вид:
. (2)
В этом уравнении С 1, С 2, С 3 и С 4 – постоянные интегрирования, ω0 – частное решение уравнения одного неизвестного перемещения при р = const.
.
Постоянные интегрирования определяются из граничных условий на концах оболочки. Например, в случае если длина оболочки l > S (Rh)1/2, то как показывают исследования, прогибы и напряжения у одного края мало влияют на прогибы и напряжения у другого края. Поэтому для такой оболочки следует принять С 3 = С 4 = 0, т. к. иначе при увеличении х прогиб будет возрастать неограниченно. В результате уравнение (2) будет иметь вид:
|
.
Зная уравнение для прогиба, можно определить действующие в оболочке усилия и моменты из следующих соотношений:
; ; ; .
Наибольшие изгибающие моменты и напряжения возникают в месте заделки оболочки (х = 0):
; ; ; .
На рис. 10 представлены эпюры меридиональных моментов и радиальных перемещений жестко защемленной оболочки, нагруженной внутренним давлением.
Рис. 10. Эпюры меридиональных моментов и радиальных перемещений
жесткозащемленной оболочки
Нетрудно видеть, что зависимость М = М (х) представляет собой периодическую, быстро затухающую функцию. Очевидно, что анологично изменяется по длине оболочки и кольцевой момент.
Итак, первый важный вывод, который вытекает из моментной теории оболочек, состоит в том, что изгибающий кольцевой и меридиональный моменты в нагруженной осесимметрично цилиндрической оболочке затухают очень быстро, и уже на расстоянии l = 2,7(Rh)1/2 величиной их можно пренебречь. Примерно такова же область действия изгибающих моментов в других видах оболочек.
Другой вывод, заключается в том, что моментная теория оболочек позволяет рассчитать прогибы и углы поворота на концах оболочки, нагруженных единичным изгибающим моментом М 0 = 1 и единичной перерезывающей силой Q 0 = 1.
Обозначим:δ мм – угол поворота края оболочки от действия на него момента М 0 = 1; δ м Q – угол поворота края оболочки от действия на краю поперечной силы Q 0 = 1; δ QQ – прогиб края оболочки от действия на краю поперечной силы Q 0 = 1; δ Q М – прогиб края оболочки от действия на краю момента М 0 = 1.
Коэффициенты δ м Q и δ Q М симметричны, т. е. δ м Q = δ Q М. Значения коэффициентов для определения единичных перемещений наиболее распространенных в практике аппаратостроения оболочек приведены в табл. 2 [6].
Таблица 2
|
|
История создания датчика движения: Первый прибор для обнаружения движения был изобретен немецким физиком Генрихом Герцем...
Состав сооружений: решетки и песколовки: Решетки – это первое устройство в схеме очистных сооружений. Они представляют...
Семя – орган полового размножения и расселения растений: наружи у семян имеется плотный покров – кожура...
Археология об основании Рима: Новые раскопки проясняют и такой острый дискуссионный вопрос, как дата самого возникновения Рима...
© cyberpedia.su 2017-2024 - Не является автором материалов. Исключительное право сохранено за автором текста.
Если вы не хотите, чтобы данный материал был у нас на сайте, перейдите по ссылке: Нарушение авторских прав. Мы поможем в написании вашей работы!