Вопрос N4. Работа переменной силы. Кинетическая энергия и её связь с работой внешних и внутренних сил.

Ответ.

Тела, образующие механическую системы могут взаимодействовать как между собой, так и с телами не принадлежащими данной системе. В соответствии с этим силы, действующие на тела системы подразделяются на внутренние и внешние.

Внутренние силы - это силы, с которыми на данное тело воздействуют остальные тела системы.

Внешние силы - это силы, обусловленные воздействием тел не принадлежащих данной системы. В случае, если внешние силы отсутствуют система называется замкнутой.

Кинетическая энергия. Если система замкнута, то есть F =0, то d(mv²/2)=0, а сама величина T=mv²/2 остаётся постоянной.

Кинетическая энергия связана с работой внешних и внутренних сил. Если на частиц действует сила F, кинетическая энергия не остаётся постоянной. В этом случае, согласно утверждению d(mv²/2)= F d s, приращение кинетической энергии за время dt равно скалярному произведению F d s (d s - перемещение частицы за время dt). Величина dA= F d s называется работой силы F на пути d s (d s - это модуль перемещения). Работа результирующей всех сил, действующих на частицу идёт на приращение кинетической энергии частицы, A=t₂-t₁, следовательно энергия имеет такую же размерность, как и работа, в соответствии энергия измеряется в тех же единицах, что и работа.

 

!!!Вопрос N5.Понятие поля. Консервативные силы и потенциальные поля. Потенциальная энергия материальной точки во внешнем силовом поле. Связь силы и потенциальной энергии. Поле центральных сил. Потенциальная энергия системы. Потенциальная энергия упругой деформации. Потенциальная энергия в поле тяготения.

Ответ.

Поле сил - это поле в котором частица в каждой точке пространства подвержена воздействию других тел. Для стационарного поля может оказаться что работа совершаемая над частицей силами поля зависит лишь от начального и конечного положения частицы и не зависит от пути по которому двигалась частица. Силы, обладающие таким свойством, называются консервативными силами (их работа не зависит от того как двигалось тело на которые они дейстовали ). Отметим что консервативное поле сил являются частным случаем потенциального силового поля. Поле сил называется потенциальным, если его можно описать следующей функции П(x,y,z,t), градиент которой определяет силу в каждой точке поля: F = Ñ П.Функция П называется потенциальной функцией или потенциалом. E=T+U - это величина для частицы находящейся в поле консервативных сил.Þ U входит слагаемым в интеграл движения имеющей размерность энергии. В связи с этим функцию U(x,y,z) называют потенциальной энергией частицы во внешнем поле сил. Иначе можно сказать что работа совершается за счет запаса потенциальной энергии. Связь силы и потенциальной энергии существует. Сравнение 1) F =F_x e_x +F_y e_{y +}F_z e_z =(-dU/dx) e_x -(dU/dy) e_y -dU/dz)* e_z и 2) Ñ j=(dj/dx) e_x +(dj/dy) e_y +(dj/dz) e_z что консервативная сила равна градиенту потенциальной энергии взятой с обратным знаком А=-U. Поле центральных сил - это поле характерное тем что направление силы действующей на частицу в любой точке пространства проходит через неподвижный центр а величина силы зависит только от расстояния до этого центра F=F(r). Согласно E=åE_i=åT_i+åU_i=const полная механическая энергия системы независимо действующих частиц на некоторые действуют только консервативные силы, остаётся постоянной. Это утверждение выражает закон сохранения энергии для указанной механической системы. Согласно формуле A=kx²/2 как для расширения, так и для сжатия пружины на величину x необходимо затратить работу A=kx²/2. Эта работа идет на увеличение потенциальной энергии пружины.ÞЗависимость потенциальной энергии пружины от удлинения имеет вид U=kx²/2 где k-коэффициент жесткости пружины (эта формула написана в предположении, что потенциальная энергия недеформированной пружины равна нулю). При упругой продольной деформации стержня совершается работа, определяемая формулой A=1/2(E_s/l₀)(Dl)²=1/2E_sl₀(Dl/l₀)²=1/2Eve². В соответствии с этим потенциальная энергия упруго деформируемого стержня равна U=(Ee²/2)V, где e - относительная деформация e=x/l, E - модуль Юнга, а V - это объём тела. Потенциальная энергия в поле тяготения. Е_пот=-GmM/r

 

!!!Вопрос N 6.Закон сохранения механической энергии. Дисипация энергии.

Ответ.

Закон сохранения механической энергии. Механическая энергия системы тел, на которые действуют только консервативные силы остается постоянной величиной E=T+U, то есть является интегралом движения. Из уравнения следует, что U входит слагаемым в интеграл движения, имеющий размерность энергии. В связи с этим функцию U(x,y,z) называют потенциальной энергией частицы во внешнем поле сил. E_п=mgh; E_k=mv²/2. Поле консервативных сил - это частный случай потенциального силового поля.

 

Вопрос N7. Поступательные и вращательные движения твёрдого тела. Момент силы, момент импульса материальной точки. Связь между моментом силы и моментом импульса. Основное уравнение динамики вращательного движения. Момент инерции. Теорема Штейнера. Момент импульса относительно неподвижной оси. Закон сохранения момента импульса. Работа при вращении твёрдого тела. Кинетическая энергия вращающегося тела. Колебания математического и физического маятника.

Ответ.

Поступательное движение твёрдого тела. При поступательном движение все точки тела производят за один и тот же промежуток времени равные по величине и направлению перемещения, вследствие чего скорость и ускорения всех точек тела в каждый момент времени остаются равными, следовательно достаточно определить движение одной точки тела для того чтобы охарактеризовать полностью движение всего тела.

Вращательное движение. При вращательном движение все точки тела движутся по окружностям, центры которых лежат на одной прямой, называемой осью вращения. Для описания вращательного движения нужно положение в пространстве оси вращения и угловая скорость тела в каждый момент времени. Момент силы. Моментом силы F относительно некоторой точки O называется векторная величина M, M =[ rF ];| rF |=| r || F |Sina, r -радиус-вектор M=Fl;l=rSina, l-плечо силы.

Момент импульса материальной точки. Аддитивно сохраняющаяся величина, относительно точки O, для отдельно взятой частицы моментом импульса относительно точки O называется псевдовектор L =[ r, p ]=[ r,m v ]=m[ r, v ].

Основное уравнение вращательного движения. M =I e, где M - это момент силы, действующий на тело, I - это момент инерции тела, а e - это угловое ускорение. Момент инерции. Момент инерции - это величина равная сумме произведений всех масс на квадраты их расстояний от некоторой оси, I=Sm_ir_i².

Моменты инерций простейших тел. 1. Материальная точка I=mr². 2. Тонкий однородный стержень I=1/12ml², при оси проходящей через его центр масс. 3. Обруч I=mr². 4. Диск I=1/2mr². 5. Шар I=2/5mr².

Теорема Штейнера. Момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через его центр масс и параллельной данной и произведения массы тела на квадрат расстояния между осями. I=I₀+ma².

Момент импульса тела относительно неподвижной оси. Для однородного тела, симметричного относительно оси вращения, момент импульса, относительно точки O, лежащей на оси вращения совпадает по направлению с вектором a. В этом случае модуль импульса относительно оси равен M=Iw.

Закон сохранения момента импульса. Этот закон основывается на динамики вращательного движения тела. D/dt(Iw)=MÞdL/dt=M.Если сумма моментов сил относительно оси равна 0, то момент импульса данной оси остаётся постоянным. Пример скамья Жуковского. Работа при вращении твёрдого тела. При вращении тела внутренние силы работы не совершают. Работа же внешних сил определяется формулой dA=N_wdj. Знак работы зависит от знака N_w, то есть от знака проекции вектора N на направление вектора w.

Кинетическая энергия вращающегося тела. Кинетическая энергия тела, вращающегося относительно неподвижной оси равняется T=1/2Iw², где I - момент инерции относительно оси вращения. Колебания математического и физического маятника. Колебания это процесс отличающегося той или иной степенью повторяемости. Маятник - это твёрдое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания относительно неподвижной точки или оси. Принято различать математический и физический маятники. Математический маятник - это идеализированная система, состоящая из невесомой нерастяжимой нити, на которой подвешено тело, масса которого сосредоточена в одной точке. Период T=2pÖ(l/g). Математический маятник с длинной нити l будет иметь такой период колебаний, как и физический маятник. Эта величина называется приведённой длинной l_пр=I/ml. Если колеблющееся тело нельзя представить как материальную точку, то маятник называется физическим. T=2pÖ(I/mgl).

 

 

Вопроc N 8.

Преобразования Галилея. Механический принцип относительности. Опыт Майкельсона.

Ответ.

Преобразования Галилея. Рассмотрим две системы отсчета движущиеся друг относительно друга и с постоянной скоростью v₀.Одну из этих систем обозначим буквой K. Будем считать неподвижной. Тогда вторая система K¢ будет двигаться прямолинейно и равномерно. Выберем координатные оси x,y,z системы K и x',y',z' системы K' так что оси x и x' совпадали, а оси y и y', z и z', были параллельны друг другу. Найдем связь между координатами x,y,z некоторой точки P в системе K и координатами x',y',z' той же точки в системе K'. Если начать отсчёт времени с того момента, когда начало координат системы, совпадали, то x=x'+v₀t, кроме того, очевидно, что y=y', z=z'. Добавим к этим соотношениям принятое в классической механике предположение, что время в обеих системах течёт одинаковым образом, то есть t=t'. Получим совокупность четырёх уравнений: x=x'+v₀t;y=y';z=z';t=t', названных преобразованиями Галилея.

Механический принцип относительности. Положение о том, что все механические явления в различных инерциальных системах отсчёта протекают одинаковым образом, вследствие чего никакими механическими опытами невозможно установить, покоится ли система или движется равномерно и прямолинейно носит названия принцип относительности Галилея.

Нарушение классического закона сложения скоростей. Исходя из общего принципа относительности (никаким физическим опытом нельзя отличить одну инерциальною систему от другой), сформулированным Альбертом Эйнштейном, Лоуренс изменил преобразования Галилиея и получил: x'=(x-vt)/Ö(1-v²/c²); y'=y; z'=z; t'=(t-vx/c²)/Ö(1-v²/c²). Эти преобразования называются преобразованиями Лоуренса.

Опыт Майкельсона. Пытаясь обнаружить так называемый "эфирный ветер", Майкельсон проводил опыт, в результате которого, при различии скорости света в разных направлениях интерференционные полосы должны были бы смещаться, но этого не происходило. Было предпринято множество попыток объяснить это явления исходя из наличия эфира, например, то, что эфир увлекается землёй, при её вращении. Но они были недостаточно убедительны и противоречивы. После чего в 1905 году Альберт Эйнштейн объяснил отрицательный результат опыта Майкельсона-Морли, его исходя из постоянства скорости света, в любых инерциальных системах отсчёта (обобщив принцип относительности Галилея).

 

!!!Вопрос N9. Постулаты СТО. Преобразования Лоуренса. Следствие из преобразований Лоуренса.

Ответ.

Постулаты СТО. 1. Принцип относительности Эйнштейна. Согласно ему, все законы природы одинаковы во всех системах отсчёта. Принцип относительности формулируется следующим образом: уравнения, выражающие законы природы инвариантны по отношению к преобразованиям координат и времени от данной инерциальной системы отсчёта к другой. (Инвариантностью называется неизменности вида всех уравнений, при замени в нём координат и времени, координатами и временем из другой системы.) 2. Принцип постоянства скорости света, утверждает, что скорость света в вакууме одинакова во всех инерциальных системах отсчёта и не зависит от источников и приёмников света.

Преобразования Лоуренса y'=y; z'=z; x'=(x-vt)/Ö(1-v²/c²); t'=(t-vx/c²)/Ö(1-v²/c²). Если применить общепринятое обозначение b=v₀/c Þ y'=y; z'=z; x'=(x-bct)/Ö(1-b²); t'=(t-xb/c)/Ö(1-b²).

Следствия из преобразований Лоуренса. Из преобразований Лоуренса вытекает ряд необычных с точки зрения ньютоновской механики следствий: 1. Одновременность событий в разных системах отсчёта. Пусть в системе K в точках с координатами x₁ и x₂ происходят одновременно два события в момент времени t₁=t₂=b. Согласно t'=(t-xb/c)/Ö(1-b²) в системе K' этим событиям буду соответствовать моменты времени t₁'=(b-x₁b/c)/Ö(1-b²), t₂'=(b-x₂b/c)/Ö(1-b²), из этих формул видно, что если события в системе K пространственно разобщены (x₁¹x₂), то в системе K они не будут одновременны. 2. Длина тел в разных системах отсчёта. Воспользовавшись обозначениями l и l₀, а также заменив относительную скорость систем отсчёта v₀ равной ей скоростью v стержня относительно системы K, придём к соотношению: l=l₀Ö(1-v²/c²). Таким образом, длинна стержня l, измеренная в системе, относительно которой он движется, окажется меньше длинны l₀, измеренной в системе, относительно которой стержень покоится. 3. Промежуток времени между событиями. Пусть в одной и той же точке системы K происходят два события. Первому событию в этой системе соответствует координата x₁'=a и момент времени t₁', второму событию соответствует координата x₂'=a и момент времени t₂'. Этим событиям в системе K соответствует момент времени t₁₍₂₎=(t₁₍₂₎'+(v₀/c²)a)/Ö(1-v₀²/c²)Þt₁-t₂= (t₁'-t₂')/Ö(1-v₀²/c²). Введя обозначения t₁-t₂=Dt и t₁'-t₂'=Dt' получим формулу: Dt=Dt'/Ö(1-v₀²/c²), которая связывает промежуток времени между двумя событиями, измеренное в системах K и K'. Напомним, что в системе K' оба события происходят в одной и той же точке x₁'= x₂' (Собственное время - это время, отсчитанное по часам, движущимся вместе с частицей (Dt=Dt): Dt=Dt'/Ö(1-v₀²/c²).