Типы оградительных сооружений в морском порту: По расположению оградительных сооружений в плане различают волноломы, обе оконечности...
Семя – орган полового размножения и расселения растений: наружи у семян имеется плотный покров – кожура...
Топ:
Основы обеспечения единства измерений: Обеспечение единства измерений - деятельность метрологических служб, направленная на достижение...
Методика измерений сопротивления растеканию тока анодного заземления: Анодный заземлитель (анод) – проводник, погруженный в электролитическую среду (грунт, раствор электролита) и подключенный к положительному...
Комплексной системы оценки состояния охраны труда на производственном объекте (КСОТ-П): Цели и задачи Комплексной системы оценки состояния охраны труда и определению факторов рисков по охране труда...
Интересное:
Влияние предпринимательской среды на эффективное функционирование предприятия: Предпринимательская среда – это совокупность внешних и внутренних факторов, оказывающих влияние на функционирование фирмы...
Мероприятия для защиты от морозного пучения грунтов: Инженерная защита от морозного (криогенного) пучения грунтов необходима для легких малоэтажных зданий и других сооружений...
Национальное богатство страны и его составляющие: для оценки элементов национального богатства используются...
Дисциплины:
2017-08-11 | 268 |
5.00
из
|
Заказать работу |
|
|
Кажущаяся простой алгебраическая система векторных уравнений (20.5)—(20.18) оказывается в действительности для произвольного направления распространения довольно громоздкой. Начнем с наиболее простых случаев, в которых магнитное поле не действует на распространение волн. Рассмотрим составляющую векторного уравнения (20.18) вдоль магнитного поля. Поскольку составляющая j|| вдоль магнитного поля равна (jh), то
(22.1)
Составляющая уравнения (20.5) вдоль магнитного поля не содержит поперечного поля Е⊥ в двух случаях: при распространении поперек поля, когда k3 = О, и при распространении вдоль поля, когда k(kE) = k2 Е. В этих двух простейших случаях колебания с электрическим полем, параллельным магнитному, отщепляются, т. е. представляют собой независимые ветви колебаний. Магнитное поле на эти ветви колебаний не действует. В гидродинамическом приближении это утверждение является точным. В кинеике, как мы увидим ниже, вблизи циклотронных частот и их обертонов возникают некоторые особенности. Если отвлечься от этих особых точек, то можно сказать, что колебания с электрическим полем вдоль магнитного распространяются вдоль или поперек магнитного поля так же, как и в его отсутствие. Для распространения вдоль магнитного поля уравнение (20.5) сводится к виду
(22.2)
что после подстановки формулы (22.1) дает
(22.3)
Это значит, что колебания, поляризованные вдоль магнитного поля и распространяющиеся вдоль него, представляeт собой электростатические плазменные колебания, о которых мы уже говорили. Если пренебречь тепловым движением, то эти колебания возможны только на одной фиксированной частоте, которая равна плазменной частоте ω0. При учете теплового движения получается дисперсионное уравнение для плазменных волн, которое мы рассмотрим в следующей главе. Для волн, распространяющихся поперек магнитного поля, но поляризованных вдоль него, уравнение (20.5) сводится к виду
|
(22.4)
что при подстановке выражения (22.1) дает дисперсионное уравнение
(22.5)
Оно тождественно с уравнением (21.4), описывающим распространение электромагнитных волн в плазме. Распространение возможно только при частотах выше плазменной. Ниже плазменной частоты волновое число становится мнимым, т. е. волна отражается от границы плазмы. На этом основаны микроволновое зондирование плазмы для определения ее концентрации и отражение радиоволн от ионосферы, делающее возможным дальнюю радиосвязь по атмосферному волноводу.
Фазовая и групповая скорости выражаются так же, как и в отсутствие магнитного поля, т. е. формулами (21.5) и (21.6).
Рассмотренные типы колебаний, поляризованные вдоль магнитного поля и распространяющиеся вдоль и поперек него, являются единственными, на которые магнитное поле в приближении холодной плазмы не действует.
Из формулы (22.5) квадрат показателя преломления плазмы для волн, поляризованных вдоль магнитного поля,
(22.6)
Эту величину можно рассматривать как продольную диэлектрическую проницаемость плазмы. Таков же предельный вид диэлектрической проницаемости любого вещества на больших частотах, который выводится в электродинамике сплошных сред. В отсутствие магнитного поля диэлектрическая проницаемость плазмы изотропна и для любого направления дается выражением (22.6). При наличии магнитного поля поперечная проницаемость отлична отпродольной, как мы уже видели при рассмотрении поляризационного дрейфа.
|
|
Состав сооружений: решетки и песколовки: Решетки – это первое устройство в схеме очистных сооружений. Они представляют...
Механическое удерживание земляных масс: Механическое удерживание земляных масс на склоне обеспечивают контрфорсными сооружениями различных конструкций...
Эмиссия газов от очистных сооружений канализации: В последние годы внимание мирового сообщества сосредоточено на экологических проблемах...
Археология об основании Рима: Новые раскопки проясняют и такой острый дискуссионный вопрос, как дата самого возникновения Рима...
© cyberpedia.su 2017-2024 - Не является автором материалов. Исключительное право сохранено за автором текста.
Если вы не хотите, чтобы данный материал был у нас на сайте, перейдите по ссылке: Нарушение авторских прав. Мы поможем в написании вашей работы!