Навигация:

Главная Случайная страница Обратная связь ТОП Интересно знать Избранные Новые материалы

Топ:

Отражение на счетах бухгалтерского учета процесса приобретения: Процесс заготовления представляет систему экономических событий, включающих приобретение организацией у поставщиков сырья...

Особенности труда и отдыха в условиях низких температур: К работам при низких температурах на открытом воздухе и в не отапливаемых помещениях допускаются лица не моложе 18 лет, прошедшие...

Интересное:

Национальное богатство страны и его составляющие: для оценки элементов национального богатства используются...

Распространение рака на другие отдаленные от желудка органы: Характерных симптомов рака желудка не существует. Выраженные симптомы появляются, когда опухоль...

Уполаживание и террасирование склонов: Если глубина оврага более 5 м необходимо устройство берм. Варианты использования оврагов для градостроительных целей...

Дисциплины:

Автоматизация Антропология Археология Архитектура Аудит Биология Бухгалтерия Военная наука Генетика География Геология Демография Журналистика Зоология Иностранные языки Информатика Искусство История Кинематография Компьютеризация Кораблестроение Кулинария Культура Лексикология Лингвистика Литература Логика Маркетинг Математика Машиностроение Медицина Менеджмент Металлургия Метрология Механика Музыкология Науковедение Образование Охрана Труда Педагогика Политология Правоотношение Предпринимательство Приборостроение Программирование Производство Промышленность Психология Радиосвязь Религия Риторика Социология Спорт Стандартизация Статистика Строительство Теология Технологии Торговля Транспорт Фармакология Физика Физиология Философия Финансы Химия Хозяйство Черчение Экология Экономика Электроника Энергетика Юриспруденция

В частном случае наложения двух полей

2017-07-25

365

0.00 из 5.00 0 оценок

Заказать работу

⇐ ПредыдущаяСтр 7 из 12Следующая ⇒

а модуль магнитной индукции

где a – угол между векторами и .

В случае непрерывного проводника принцип суперпозиции выглядит так:

Здесь интеграл берётся по всему проводнику. Индукция, созданная непрерывным проводником с током, равна интегралу от элементарных индукций полей, созданных каждым элементом тока в отдельности.

· Закон Ампера. Сила Ампера, действующая на элемент тока , находящийся в магнитном поле :

, или .

Здесь – угол между направлением элемента тока и индукции поля . Направление силы Ампера можно найти по правилу левой руки (рис. 4.4) или в соответствии с правилами векторного произведения (правило буравчика).

· Индукция магнитного поля прямолинейного проводника с током I бесконечной длины на расстоянии r от проводника:

где – магнитная постоянная, μ – магнитная проницаемость среды (для вакуума μ =1). Направление тока и магнитной индукции связаны правилом буравчика (рис. 4.5).

· Индукция магнитного поля в центре кругового витка с током I :

и направлена по правилу правого винта (рис. 4.6). Здесь R – радиус витка.

· Индукция магнитного поля на оси кругового витка радиусом R с током I на расстоянии h от центра витка :

.

· Индукция магнитного поля, создаваемого отрезком прямого проводника (см. обозначения на рис. 4.7):

.

Вектор индукции перпендикулярен плоскости чертежа и направлен к нам (правило правого винта). При симметричном расположении концов проводника относительно точки, в которой определяется магнитная индукция:

.

· Индукция магнитного поля на оси соленоида в произвольной точке А (рис. 4.8):

,

где – плотность намотки соленоида (число витков на единицу длины; N – полное число витков соленоида длиной l); углы α₁ и α₂ – см. рис. 4.8.

· Индукция на оси бесконечно длинного соленоида:

.

· Индукциямагнитного поля тороида, сердечник которого составлен из двух частей, изготовленных из веществ с различными магнитными проницаемостями, на осевой линии тороида (рис. 4.9):

,

где I – сила тока в обмотке тороида; N – число её витков; l ₁ и l ₂ – длины первой и второй частей сердечника тороида по осевой линии; m ₁ и m₂ – магнитные проницаемости веществ первой и второй частей сердечника тороида; m₀ –магнитная постоянная.

· Индукциямагнитного поля, созданного движущимся со скоростью зарядом q в точке с радиус-вектором (рис. 4.10):

; или .

· Сила взаимодействия двух параллельных бесконечных проводников с токами I ₁ и I ₂, находящимися на расстоянии r, рассчитанная на отрезок проводника длиной l:

.

· Потенциальная (механическая) энергия контура с током в магнитном поле

.

Здесь – угол между магнитным моментом контура с током и вектором магнитной индукции.

· Сила, действующая на рамку с током в неоднородном магнитном поле. Проекция силы на произвольную ось OX равна

,

где – быстрота изменения поля вдоль оси OX, – угол между магнитным моментом и магнитной индукцией . Если угол острый, магнитный диполь втягивается в область сильного поля, если тупой – выталкивается.

· Сила Лоренца (сила, действующая на заряд q, движущийся со скоростью в магнитном поле с индукцией ):

, или ,

где – угол, образованный вектором скорости движущейся частицы и вектором индукции магнитного поля.

· Циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура L –это интеграл по замкнутому контуру L:

, или ,

где – проекция вектора в данной точке контура на направление касательной к контуру в той же точке, – угол между вектором и элементом контура.

· Циркуляция вектора напряжённости магнитного поля вдоль замкнутого контура L:

, или .

Здесь – проекция вектора в данной точке контура на направление касательной к контуру в той же точке.

· Закон полного тока (теорема о циркуляции): циркуляция вектора магнитной индукции для поля в вакууме по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов, охваченных контуром, умноженной на магнитную постоянную :

.

Для индукции поля в магнетике:

.

Суммирование производится по всем токам, охваченным контуром: и макротокам (токам проводимости), и микротокам. Циркуляцию вектора магнитной индукции также можно записать через сумму только токов проводимости:

.

Здесь m – магнитная проницаемость магнетика; n – число макротоков; k – число микротоков.

· Циркуляция напряжённости магнитного поля определяется только токами проводимости (макротоками), охваченными контуром:

.

· Магнитный поток (поток вектора магнитной индукции ) через плоскую поверхность площадью S в случае однородного поля:

, или ,

где – угол между вектором и нормалью к поверхности (рис. 4.11); – проекция вектора на нормаль (). В случае неоднородного поля:

; ,

причём интегрирование ведётся во всей поверхности S.

· Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле

dA = I∙d Ф, или A = I∙ DФ,

где DФ – изменение магнитного потока, пронизывающего поверхность, ограниченную контуром; I – сила тока в контуре.

· Потокосцепление, то есть полный магнитный поток, сцепленный со всеми N витками соленоида или тороида:

,

где – магнитный поток через один виток.

· Закон Фарадея (закон электромагнитной индукции): ЭДС индукции в замкнутом контуре равна по величине и противоположна по знаку скорости изменения полного магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром:

, точнее, .

Если контур содержит N витков, то

, или ,

где – полное потокосцепление.

Среднее значение ЭДС индукции:

(один виток); (N витков).

· Частные случаи применения закона Фарадея:

а) разность потенциалов U на концах проводника длиной l, движущегося со скоростью u в однородном магнитном поле индукцией B (рис. 4.12):

U=B∙l∙u∙sina,

где a – угол между направлениями векторов скорости и магнитной индукции ;

б) электродвижущая сила индукции , возникающая в рамке, содержащей N витков, площадью S, при вращении рамки с угловой скоростью ω в однородном магнитном поле с индукцией В:

,

где – мгновенное значение угла между вектором и вектором нормали к плоскости рамки.

· Индуктивность контура L численно равна магнитному потоку Ф, пронизывающему контур, при единичной силе тока в контуре:

.

Для катушки (соленоида, тороида) с N витками

,

где – полное потокосцепление.

· Индуктивность соленоида (тороида):

, или ,

где N – число витков, l – длина соленоида, S – площадь сечения соленоида, – его объём, – плотность намотки соленоида.

· ЭДС самоиндукции , возникающая в катушке с индуктивностью L, при изменении силы тока в ней:

.

Среднее значение ЭДС самоиндукции .

· Заряд, прошедший через поперечное сечение проводника в замкнутом контуре при возникновении в нём индукционного тока при изменения магнитного потока:

где R – сопротивление контура; – изменение потокосцепления.

· Энергия магнитного поля, создаваемого током в замкнутом контуре:

, или , или .

Здесь I – сила тока в контуре, L – его индуктивность, – полное потокосцепление, N – число витков. В случае :

.

· Объёмная плотность энергии магнитного поля (энергия единицы объёма; ):

, или , или ,

где – напряжённость магнитного поля, – магнитная индукция, m – магнитная проницаемость; – магнитная постоянная.

⇐ Предыдущая 2 3 4 5 678 9 10 11 Следующая ⇒

Поделиться с друзьями:

Таксономические единицы (категории) растений: Каждая система классификации состоит из определённых соподчиненных друг другу...

Наброски и зарисовки растений, плодов, цветов: Освоить конструктивное построение структуры дерева через зарисовки отдельных деревьев, группы деревьев...

Своеобразие русской архитектуры: Основной материал – дерево – быстрота постройки, но недолговечность и необходимость деления...

Археология об основании Рима: Новые раскопки проясняют и такой острый дискуссионный вопрос, как дата самого возникновения Рима...