Назначение регулировки амплитуд при цифровой обработке сейсмических данных.

Амплитуда сильно из во времени (рис). Прим-е цифр ап-ры позв-ет с высок точностью записать абс зн-я Ам-д кол-й.

g(t)=α_x(L)[Cx(t,L)Rx(t-T0-

-∆tкин(L)*S₀(t), α_х-неид усл-й возб-я и приема, Сх-изм Ам-д из-за геом расх-я и погл-я и расс-я. Rх-коэф отр-я.

Полезная часть формулы Rx и S0(t), α и С-мешающ комп-ты, от кот надо изб-ся y(t)->y’(t)=Rx(T0)*S(t). Осн задача регулировки амп-д искл лишние коэф-ты. Рис!!!!

 

1)убрать αх, 2) убрать Сх, 3)масштабирование –чисто технич, позв-ет уместить все ам-ды в соотв ячейки.

С поз-и теор верти и стат-ки искл Сх- позв сделать сейсм трассу стац процессом (пост статист хар-к во времени:фак, фвк, ср част и др).

Искл αх- приводик к проц-м эргодическим(пост по профилю)

Регулировка делает кажд трассу СЛУЧ, СТАЦ, ЭРГОДИЧ Ф-ЕЙ

ЦАРА предназн для того, чтобы ликв-ть спад ам-д и сделать отсчёты ам-д стационарными.

Идея: берется сейсм трасса, выбир-ся окно 0,5 сек, в этом окне рассчит ср знач-е макс ам-д (экстремумов) ---получ средн закон изм-я ам-д Сх(t).

Вычитаем-уменьш ам-ду на велич этого коэф-та(оис) можно считать, что трасса стала стационарн. И если считать, что присут-ют только однокр отр волны их амплитуды зав-т только от коэф отр-я.

Точность расчетов зависит от величины окна. При маленьком окне возр роль случ искажений, большое –занижен ср зн-я (повыш систематич ошибка).

Недостаток ЦАРА- фактич мы искл лишь геом расхождение и поглощение. Неидент-ть усл-й возб=я и приема не искл!!!!

При налич интс помех внос-ся иск-я в саму пол комп-ту –R(L).

α-учит в восст ам-д

Восст-е ам-д-изуч-е хар-я изм-я петрофиз св-в по профилю.

Регулировка амплитуд выполн. в неск.этапов (чтоб не подавить детали отр-я особ-ей геолг строения).,начин. с начала обработки и проводится несколько раз.

Деконволюция расширяет спектр и делает его равномерным. Полосовая фильтр-я.  После этого делают нормализацию (по времени), а затем стационаризацию (нормировка идёт по профилю вдоль отдельного горизонта). Этим самым уравниваются условия возбуждения и приёма.

 (неид условий возб и приема приводит к разбросу ам-д кол-й и част состава рег кол-й).

Назначение и этапы коррекции статич поправок. Компоненты ошибок стат поправок

Рис.

 

 

Время пробега t ОВ зависит как от пол-я ОГ, так и от рельефа земн пов-ти и пар-ов ЗМС. При расчетах глубин эти искаж-я приводят к погр-м постр-я ОГ.

ЧТОБЫ искл или ослабить эти иск-я обычно в р-не ниже стабилиз-и скоростей (подошвы ЗМС) помещ-ют ур-нь прив-я

Времена пробега волн от ПВ и ПП до ур пр-я-СТ ПОПРАВКИ

too’=∆tпв, tcc’=∆tпп: ∆ t ст=∆ t пв+∆ t пп

искл всю толщу выше ур-ня прив-я. Чтобы рассчитать ст поправки нужно изучить v-ти в ВЧР, для этого вспомог работы МСК или спец работы МПВ.

Если есть аномалии м\ду ур прив-я и верх ОГ они также будут влиять на форму год-фа. Жел-но иметь скв до верх ОГ-посадить гр на скв данные. Счит, что ∆t ст рассчит для к-л пикета явл пост для всех ост пикетов.

Ист путь волны обычно не совп с вертикалью, но погр-ти обычно небольщ, при коррекции поправок мы их искл-ем. При расчет поправок созд табл по кажд пр-лю.

∆tст-единая для всех ОГ, поэтому при изуч-и скор-ей в ЗМС или ВЧР доп-ем погр-ти. Не оч точно опр-ем скор-ю модель, поэтому нач апр (рассчит-е по МСК или МПВ) несут погр-ти, кот приводят к рабросу скор-ей на годографе.

Чтобы устранить эти погр-ти –процедура кор-и ст поправок (уменьш разброс на годографе).

 

Коррекция: с учетом рельефа местности обычно рассчит ст поправки интерполируют вдоль пр.

Рис.

 

Рис.

Разность м\ду ист и рассчит ∆t ст

Протяж-ть аномалий погр-ти будет <=Lмакс или больше по протяж-ти Lмакс.

Если Lан<Lмакс- высокочаст, короткопер  ан-и погр-ти

≈среднечаст (среднепериод)

>никочатс комп погр ∆tст

Высокочаст хорошо устр-ся при кор-и, а недоучет ср и низкочаст может привести к ошибкам в постр-и, необх доп изуч-е скор-ей и ВЧР.

Система ур-й –год ошибок!!!

T0(опв)=T0+δtφ+δtкин+δtпп+δt,

т.е δt пв общ

T0(опп)=T0+δtφ+δtкин+δtпв+δt

Для ОГТ δtφ –общ,

L=const δt кин

 

 

 

Назначение кор-и кинем поправок, способы кор-и

t_k=t0+1/(2t0)*Xk²/V²

t_k = t 0+ t кин NMO- кин попр-ки

Ввод кин поправок позволяет спрямить годограф или преобр все времена t_k в t0. Для получ из неск-х сейсмогр по кажд профилю 1 док-т –врем разрез.

(t0 относ к центру м\ду пв и пп)

Кин попр –это разность времен прихода волн отр от гр по косому и по норм лучам.

Чтобы прав спрямить нам необх знать V огт, кот опр по пол сейсмогр в процессе кор-и ∆tк.

Нес-ко способов:

1) Получ верт спектров скор-ей (энергоанализ)

Рис.

Бер сейсмогр постр по ОГТ, выдел окно длит 0,05сек, затем выбир нач или апр скор-ть для ввода ∆tк: ∆tк=1/2t0*L²/Vапр²

L- пв-пп

Счит, что t0-середина окна, что в этом окне имеются год-фы, гиперб или параб формы.

Vапр обычно выбир-ся по ближ скв или др работам, кот проводились на дан или соседн площади.

Если Vапр подобрана верно, соотв необх Vогт, то имеющийся в данном окне год-ф ОВ-спрямится, если Vапр больше- недоспрямиться.

Для опр-я ст спрямл-я год-фа пров-ся сумм-е по горизонтали в данном окне. Шаг кв-я 0,002с.

25 раз

В рез-те сум-я получ некот сумм зн-я амплитуд

Рис.

1)с Vапр; 2)с V апр+100

Берем макс!-это зн-е, когда напр-е сумм-я совп-ет с реал гиперболой, имеющ-ся в этом окне.

Получ график –спектр скор-ей, наиб подх Vогт должна хар-ся макс сумм энергией.

Затем сдвигаем (можно с перекр-ем) на больш или меньш времена получ спектр скор-ей для др t0.

Вертик энергоан-з –перемещ-е окна вдоль оси времен в пределах одной сейсмограммы

Горизонт энергоан-з – 1)выбир апр закон скор-ей, вводим ∆tк и ∆tст с этим законом; 2) строим суммарн (нач или апр) времн разрез; 3)проводим кор-ю ОГ, после этого задаем ∆х, t0 каждого горизонта, кот мы прокор-ли и хнач, затем спец программа выбирает для заданных Х для всех гор-ов окно скор-ей. Прог-ма зная знач-е t 0 на хнач выбирает окно и рассчитывает спектры скоростей. Затем отсчит ∆х и снова рассчит ∑А. Окно бер-ся на сейсмогр ОГТ, а не на врем разрезе!!!!!!!!!, т.о. получаем спектры скор-ей для заданных горизонтов вдоль по ПР. Расчет скор-ей дел с некот инт-м ∆х, т.о. по кажд горизонту ч\з к-то промежуток имеем спектр ск-ей и можем построить Vогт.

Сканирование по скоростям

Чем больше время t0 на сейсмограммах, тем выше необх брать скор-ть для спрямл-я годографа.

Если скор-ть выбрана верно для расчт кин попр, то оси синф-ти будут спрямляться и соотв кач-во сумм разреза будет высок кач-ва. На этом принципе осн Сп-б сканир-я скор-ей.

Для его произв-ва

-бер-ся неск-ко сейсмограмм по участку профиля,

-выбир-ся пост зн-е скор-ти,

-с этой скор-тью расчит ∆tк для всех ОГ,

Ввод эти поправки, сумм-е трасс в преде-х кажд сейсмограммы.

!!!При вводе ∆tкин с пост скоростью у нас спрямляется только тот гор-т, для кот взятая ск-ть подходитю

Остальные не спрямяться. При суммир-и и построении времн разреза хорошее кач-во только у гор-та, кот подходит ск-ть. Все ост-е не будут прослеживаться.

Мы можем выбрать необх Vогт для кажд горизонта по качеству прослеж-я осей синф-ти на сумм-х разрезах (на кусочках).

Если неск-ко ОГ-ц прослеж (сразу)- вероятно кратн волны.

ТАКОЙ СП-б сканирования скоростей позволяет подбирать наиб подходящий закон Vогт для заданного профиля.

 

В Н.в. исп оба способа.

Сп-б скан-я дает V огт для уч-ка ПР (в пределах 30-40 сейсмограмм, кот мы исп-ем, поэтому его делают неск-ко раз по ПР для разн уч-ов одного и того же ПР!!!

 

 

ЭНЕРГОАНАЛИЗ:

«+»

---больш детальность

---дост высок помехоуст-ть

 

СКАНИРОВАНИЕ:

«+»

---Надежн

---Возм-ть выдел-я кратн волн

---Оценка конечн пути (не всего ПР, а частями)