Определение величины хронального заряда.

 

Чтобы найти хрональный заряд тела, надо вначале установить единицу измерения этого заряда. В общем случае можно предложить несколько различных единиц измерения хронора. Например, за единицу можно при­нять то количество хронального вещества, которое из­меняет хронал 1 кг воды при нормальных или иных физических условиях на единицу хронала либо заря­жает воду до состояния, при котором ход реального времени в этой воде изменится на 1 с за эталонную секунду или за сутки.

Однако в наших условиях наиболее простым и точ­ным следует признать силовое определение единицы хронального заряда. В работе [10, с.350] в качестве единицы измерения хронора c принят хрон. Хрон равен тому количеству хронального вещества, сосредоточен­ного в точке, которое взаимодействует с равным ему количеством, расположенным на расстоянии 1 м, с си­лой 1 Н.

Следовательно, по силе Р_х,найденной описанным в предыдущем параграфе способом, нетрудно определить хрональный заряд одной навески. Согласно общему закону взаимодействия двух точечных зарядов [7, с.249], сила хронального взаимодействия

Р_х = k_х(cc/ r²)                                                                   (2.1)

где k_x - коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора единиц измерений. В указанных единицах величина k_x = l. Следовательно, искомый заряд навески

c = ÖР_х r² хронов.                                                                                     (2.2)

В уравнение (2.2) найденная в опыте сила подставля­ется в ньютонах, а расстояние между центрами наве­сок - в метрах.

Уже говорилось, что произведение любого интенсиала на сопряженный с ним экстенсор, в том числе хрона­ла на хронор, равно работе, поэтому безразмерному хроналу t отвечает хронор c, измеряемый в джоулях. Это значит, что предстоит еще найти числовое соотно­шение между хроном и джоулем, однако сейчас для на­ших целей это не существенно. Аналогичная задача в свое время решалась путем опытного определения эквивалентности калории и единицы механической ра­боты.

 

Хроноемкость.

 

Величина хронора, полученного с помощью формулы (2.2), используется для определения хроноемкости си­стемы (навески). Хроноемкость К _c равна количеству
хронального вещества c, которое изменяет хронал си­стемы t на единицу хронала, т.е.

                                           К _c = d c /d t дж.                                                                (2.3)

Если хроноемкость отнести к единице массы систе­мы, то получится удельная хроноемкость c _c, измеряе­мая в дж/кг.

В последнюю формулу вместо бесконечно малых ве­личин можно подставлять их конечные значения c и t, так как в наших опытах отсчет хронала и хронора фак­тически ведется от условий, соответствующих окружа­ющей среде. Хронор известен из силового опыта. Чтобы найти хронал, можно на навеску наложить один из хрональных датчиков. Однако не исключены и другие варианты: например, нахождение хронора, хронала и хроноемкости можно совместить с определением хронопроводности в некоем комплексном эксперименте. Рас­смотрим этот вопрос более подробно.

       2.3. Принципиальная схема определения хронопроводности.

 

На рис. 2.1, а показана одна из схем, в которой одно­временно задействованы хрональный аккумулятор в виде сахара, описанные выше датчики, эффект увлече­ния хрононов сатлонами и т.д. В общем случае испы­туемый на хронопроводность образец 4 длиной l состоит из пяти участков: двух l₁ двух l₂ и промежуточного между ними. Источник хронального поля 1 представ­ляет собой блок пиленого сахара массой 0,5 кг, заря­женного генератором-человеком (его плюс-пальцем). Для усиления хронального потока и повышения таким образом чувствительности прибора методом увлечения хрононов сатлонами применены четыре магнита из сплава КС37 в виде таблеток 2 и 6 диаметром 18 мм и толщи­ной 5 мм. При этом плюс-хрононы от хронального акку­мулятора входят в южный полюс и выходят из север­ного, ибо именно такое направление увлечения наблю­дается в отдельно взятом магните [10, с.371]. Датчик 3 расположен на входе потока в образец, а датчик 7 - на его выходе. Хроноизоляция системы изображена штриховыми линиями 5.

Рис. 2.1. Схема экспериментальной установки для определения

хронофизических свойств веществ с использованием

хронального акку­мулятора и магнитного усилителя (а)

и схема распределения хронала вдоль образца (б).

 

В течение первых 2-3 ч прогревается аппаратура и выравнивается температура в системе. За полчаса до основного эксперимента начинается автоматическая запись показаний всех приборов. Затем ставится на место хрональный аккумулятор 1. По изменению часто­ты датчиков 3 и 7 судят о ходе хронального заряжания образца. Найденные значения хронала используются при определении хроноемкости и коэффициентов хроно­проводности и хроноотдачи следующим образом.

Предположим, что хронал окружающей среды со стороны датчика 3 (источника) равен t_и, а со стороны датчика 7 - t_с. Коэффициент хроноотдачи на первой поверхности образца (со стороны датчика 3)равен a _c1, а на второй - a _c2, коэффициент хронопроводности мате­риала образца L _c,поле хронала одномерное. Через на-прайляющие точки Н₁ и Н₂, изображенные на рис. 2.1, б, проходят все касательные к хрональным кривым на по­верхности тела [2, с. 27]. Наиболее характерны кривые, отвечающие моментам t₁ и t₂ эталонного времени. В мо­мент t₁ начинается заметное повышение хронала и ча­стоты второй поверхности, в момент t₂ оба датчика вы­ходят на стационарный режим, при этом распределение хронала вдоль образца становится линейным. Момент t₁ удобно использовать для определения коэффициента хронопроводности, а момент t₂ - для определения коэф­фициентов хроноотдачи.

В расчетах с целью максимального упрощения зада­чи приближенно можно принять, что распределение хро­нала вдоль образца описывается уравнением параболы n-го порядка. Для момента t₁ это уравнение имеет вид (рис. 2.1, б) [2, с.33]

                                      t = (t_п - t_с)(1 - c/ l) ⁿ + t_с,                                                  (2.4)

При этом количество хронального вещества, аккумули­рованного образцом, определяется площадью под кри­вой t₁ и равно [2, с.34]

                                           c = (1/(n + 1)) K _c(t_п - t_с),                                                (2.5)

где хроноемкость материала образца K _c = m c _c = FL g c _c; m - масса образца; c _c - его удельная хроноемкость, F - площадь поперечного сечения; g - плотность.

Хрональный заряд поступает из источника на по­верхность образца по закону хроноотдачи (пятое начало ОТ) в соответствии с уравнением [2, с.106]

                                           d c = a _c ((t_п - t_с) Fdt.                                                         (2.6)

От поверхности внутрь образца заряд распространя­ется по закону хронопроводности (пятое начало). При параболическом распределении хронала по длине об­разца уравнение хронопроводности приобретает вид [2, с.35]

d c = L _c n((t_п - t_с)/l) Fdt.                                               (2.7)

Связь между хронопроводностью, хроноемкостью и эталонным временем t определяется путем интегрирова­ния при переменных t и l уравнения хронального балан­са, составленного из равенств (2.5) - (2.7). Находим [2, с.109]

 

       = + - ² ln(1+ ),                     (2.8)

где коэффициент хроналопроводности (типа температу­ропроводности)

a _c = L _c / c _c g

Если положить t_и = t_п, что соответствует большому a _c1  по сравнению с L _c, то это выражение преобразуется к следующему весьма простому виду [2, с.110]:

                                           a _c t₁/l² = 1/(2n(n+1))

откуда

                                           L _c = [1/(2n(n+1))] (c _c gl²/t₁)                                               (2.9)

       Расчетные формулы (2.8) и (2.9) позволяют вычислить хронопроводность. Входящее в них время t₁ нахо­дится из опытных кривых. Хроноемкость определяется через силу и хрональный заряд из опыта, который опи­сан в параграфе 1.7; при этом в качестве навесок ис­пользуются две таблетки l₁, изображенные на рис. 2.1, а. Показатель n в формулах можно принять равным 2 (или точнее 1,79) [2, с.72].

На рис. 2.2 изображена еще одна схема опыта, ис­пользующая проволочные микроантеннки типа а,изобра­женные на рис. 1.3. Микроантеннки («змейки») 6 изготовлены из медного эмалированного провода диаметром 1 мм и имеют длину 140 мм и наибольшую ширину 35 мм. Они принимают хрононы, идущие по вертикали из Космоса непрерывным потоком, и направляют их в конический концентратор 5. Через трубку 4 хрононы по­ступают на описанный выше образец 1 длиной l, снаб­женный двумя датчиками 3,но без магнитов. Направ­ление потока хрононов показано штриховыми линиями. Оси змеек ориентированы вдоль окружностей разного диаметра. На середине подставки 7 расположены ма­ленькие змейки длиной 35 мм, изготовленные из эмали­рованного медного провода диаметром 0,5 мм. Подстав­ка имеет кольцевые поверхности или специальные штырьки для придания змейкам нужного наклона. Все большие змейки находятся вне тени от конуса 5. С уве­личением
числа змеек мощность этого типа источника возрастает.

 

Рис. 2.2. Схема экспериментальной установки с использованием

хрональных излучений Космоса, патрубок б (или зеркало а)

предназна­чен для отвода хронального потока за пределы

помещения.

 

Хрональные характеристики материала образца оп­ределяются описанным выше способом. В начале опыта под образец пододвигается подставка 7 со змейками либо с заранее установленной подставки снимается хроноизоляция, которая в данном случае может представ­лять собой деревянную рамку с натянутой на ней в бес­порядке проволокой в виде сетки, искажающей в про­екции конфигурацию змеек и таким образом лишающей их возможности переизлучать хрононы Космоса. Боко­вая поверхность образца, защищается хроноизоляциеи 2. Но всегда должна быть предусмотрена возможность свободного прохода хрононов сквозь образец. К сожа­лению, из-за этого не удается полностью избавиться от влияния внешних хрональных помех.