Организация государственной и ведомственной метрологической службы.

Организация государственной и ведомственной метрологической службы.

Измерение – один их самых древних видов деятельности человека. Первые упоминания об измерениях относятся к III веку до н.э. и связаны с развитием земледелия и строительства, т.к. появилась необходимость определять количество вещества и размеры объектов. Во все времена измерениями занимались наиболее просвещенные современники: так в древнем Египте это были жрецы, в России – духовенство.

Бурное развитие торговли и мануфактуры в средние века привело к возникновению и развитию науки об измерениях, которая в начальный период своего существования носила описательный характер. Появились понятия физических величин и специальные технические средства.

Значительным шагом вперед в развитии науки об измерениях были разработка и принятие во Франции (1791 г.) метрической системы мер, основными единицами которой стали метр, килограмм (масса 1 дм³ дистиллированной воды), секунда, а также дольность и кратность, равные десяти.

В 1875 году 17 государств, в том числе и Россия, подписали Метрическую конвенцию, согласно которой устанавливалось международное сотрудничество в области мер и весов. В г. Севре (под Парижем) было создано Международное бюро мер и весов, в котором хранились эталоны единиц ФВ.

В 1842 г. в Санкт-Петербурге было основано первое метрологическое учреждение России - Депо образцовых мер и весов и принято Положение о весах и мерах, которое установило единую систему единиц, обязательную для применения во всех частях Российской империи и заложило основы Государственной системы обеспечения единства измерений.. В 1893 г. Депо было преобразовано в Главную палату мер и весов - научный метрологический центр России. К началу XX в. здесь была создана национальная эталонная база на мировом уровне, включающая эталоны массы, длины, температуры, давления, времени, электрических единиц и др.

С первых дней революции 1917 г. Главная палата была подчинена Народному комиссариату торговли и промышленности. В 1931 г. Главная палата, была переименована во Всесоюзный научно-исследовательский институт метрологии и стандартизации (ВИМС), а затем во Всесоюзный научно-исследовательский институт метрологии (ВНИИМ). В 1945 г. ВНИИМ было присвоено имя основоположника научной метрологии Д.И.Менделеева.

Метрологическая служба – совокупность субъектов деятельности и видов работ, направленная на обеспечение единства измерений.

Задачи метрологической службы:

· Калибровка средств измерений,

· Надзор за состоянием и применением средств измерений, за соблюдением метрологических правил и норм по обеспечению единства измерений,

· Анализ состояний измерений, испытаний, контроля на предприятии,

· Выдача обязательных предписаний, направленных на предотвращение, прекращение или устранение нарушений метрологических правил и норм.

Различают государственную и ведомственную метрологические службы.

В ведение гос-ой метрологической службы находятся вопросы связанные с безопасностью, с жизнедеятельностью, здравоохранению, товаро-учеными операциями.

В ведении ведомственной метрологической службы находятся вопросы связанные с обеспечением метрологических средств, обеспечтехнологическ процессов.

Систематические погрешности

Это погрешность, которая остается постоянной или изменяется по известному закону при проведении повторных измерений. В настоящее время систематическая погрешность считается специфической случайной величиной, обладающей некоторыми, но не всеми свойствами случайной величины:

1) СКО неисключенной систематической составляющей ,2) границами, в которых эта составляющая находится с заданной вероятностью.

По характеру изменения во времени они делятся на постоянные и переменные.

Постоянными называются такие погрешности измерения, которые остаются неизменными в течение всей серии измерений. Например, погрешность от того, что неправильно установлен ноль стрелочного электроизмерительного прибора, погрешность от постоянного дополнительного веса на чашке весов и т.д. Эта погрешность не может быть определена при проведении повторных наблюдений и поэтому наиболее опасна. Постоянные систематические погрешности могут быть обнаружены лишь путем сравнения результатов измерений с другими, полученными с помощью более высокоточных методов и средств.

Переменными называются погрешности, изменяющиеся в процессе измерения. Они делятся на прогрессивные (монотонно изменяющиеся, например, вследствие износа СИ), периодические и изменяющиеся по сложному закону.

По причинам возникновения погрешности делятся на методические, инструментальные, от внешних влияний, погрешность установки и личные (субъективные).

Методическая погрешность обусловлена:

1)отличием принятой модели объекта измерений от модели, адекватно описывающей свойство, определяемое путем измерения (недостаточно изучено физическое явление, лежащее в основе измерения; принятые допущения и т.д.), 2) влиянием СИ на объект измерений (вольтметр с конечным внутренним сопротивлением), 3) неточностью применяемых алгоритмов расчета, допущениями или упрощениями модели измерений.

Инструментальная погрешность обусловлена:

1) несовершенством конструкции СИ и технологии его изготовления, 2) постепенным износом и старением элементов.

Погрешность установки – следствие неправильной установки СИ. Наиболее существенна для СИ, принцип действия которых основан на механическом равновесии, силах гравитации.

Погрешность от внешних влияний – следствие воздействия неизвестных или неучтенных источников влияющей величины: температуры, электрических и магнитных полей, давления и влажности воздуха, динамических воздействий измеряемой среды.

Субъективная погрешность – следствие неправильных действий человека, выполняющего измерения. (Пример: молодой и опытный слесари).

Косвенные измерения.

При косвенных измерениях необходимо учитывать вклад каждой составляющей, а, следовательно, и погрешность ее определения, в получаемый результат.

Обработка экспериментальных данных производится в соответствии с МИ 2083 – 90 «Измерения косвенные. Определение результатов измерений и оценивание их погрешностей».

Если погрешности прямых измерений некоррелированы (что бывает чаще всего), то погрешность косвенного измерения определяется по формуле:

,

где , – абсолютная погрешность измерения i -го аргумента.

Если функция Y может быть представлена в виде: , то используют формулу для относительных погрешностей:

где – относительная погрешность измерения i -го аргумента.

Надежность СИ

В общем случае надежность – свойство СИ выполнять заданные функции, сохраняя эксплуатационные показатели в заданных пределах в течение требуемого промежутка времени или требуемой наработки. Применительно к средствам измерения такими показателями являются нормируемые метрологические характеристики.

Под наработкой (наработкой на отказ) для средств измерений понимают продолжительность безотказной работы.

Количественными оценками надежности обычно служит вероятность безотказной работы средства измерений и интенсивность потока отказов для времени, в течение которого обеспечивается заданная вероятность безотказной работы.

Вероятностью безотказной работы называют вероятность того, что в определенных условиях в пределах заданной продолжительности работы отказов не возникает.

Отказ может быть физическим и метрологическим.

Деформационные манометры

Принцип действия деформационных СИ давления основан на использовании упругой деформации чувствительного элемента (ЧЭ). В зависимости от конструкции ЧЭ различают мембранные, сильфонные и пружинные (трубчатые) манометры.

Трубчатые пружины. Трубчатая пружина (манометрическая трубка, пружина Бурдона) – представляет собой изогнутую по дуге трубку с овальным поперечным сечением.Один конец трубки открыт и закреплен, а другой запаян и имеет возможность свободно перемещаться. Под влиянием поданного избыточного давления трубка раскручивается.

Основной недостаток рассмотренных пружин – малый угол поворота, что требует применения передаточных механизмов. Иногда используют многовитковые пружины.

Трубчатые пружины для давлений до 5 МПа изготавливают из латуни, томпака, бронзы.Для изготовления пружин, рассчитанных на давления свыше 5 МПа, применяют легированные сплавы, стали различных составов.

Технические манометры (серии МТ) изготавливаются с диаметрами шкалы 63, 100, или 160 мм и предназначены для измерений давления до 2,4 МПа с классом точности 1,5. Класс точности манометров задается, как правило, приведенной погрешностью.

Трубчатые манометры выбирают так, чтобы измеряемая величина находилась в пределах (0,6 – 0,75)Р_max.

Сильфон — тонкостенный (0,1—0,3 мм) гофрированный металлический стакан. В пределах линейности статической характеристики сильфона отношение действующей на него силы к вызванной ею деформации остается постоянным и называется жесткостью сильфона. Для увеличения жесткости внутри сильфона часто помещают пружину. Сильфоны изготовляют из бронзы различных марок, нержавеющей стали, алюминиевых сплавов и др.

Мембрана -гибкая круглая плоская или гофрированная пластина, способная деформироваться под действием давления. Статическая характеристика плоских мембран изменяется нелинейно с увеличением давления, поэтому в качестве рабочего участка используют небольшую часть возможного хода. Гофрированные мембраны могут применяться при больших прогибах, чем плоские, так как имеют значительно меньшую нелинейность характеристики. Чем больше глубина гофр, тем выше линейность статической характеристики. Мембраны изготовляют из различных марок стали, бронзы, латуни и т. д.

19.Измерение разности давлений и требование к установке манометров.

Требования к установке СИ давления и перепада давлений.

При установке СИ давления необходимо выполнять следующие требования:

· отсутствие воздействия на ЧЭ вибраций и ударов,

· отсутствие влияния на ЧЭ температуры,

· отбор давления должен производиться таким образом, чтобы на ЧЭ не действовал скоростной напор,

· отсутствие контакта ЧЭ с агрессивной средой,

· при подключении дифманометра должна отсутствовать возможность разрушения ЧЭ, для чего используется специальная схема подключения.

· Дифманометры. В дифманометрах на ЧЭ действуют два давления в противоположных направлениях. Особенностью работы является то, что измеряемый перепад давлений может быть значительно меньше подводимых давлений Р1 и Р2. Поэтому в характеристиках ДМ кроме диапазона измерений ополнительно указывают рабочее давление – давление, на которое рассчитан корпус прибора. Кроме того, большее давление всегда подают в одну и ту же камеру, которая называется «плюсовой».

· Жидкостный ДМ представляет собой U – образную трубку.

· Преимущества – простота конструкции, наглядность показаний.

· Недостатки – только для газов, малые рабочие давления, невозможность передачи информации на расстояние.

· Метрологическое обеспечение СИ давления.

· Основу метрологического обеспечения составляют государственные эталоны, в качестве которых используют жидкостные и грузопоршневые манометры. В жидкостных в качестве рабочей среды используют воду или ртуть. Погрешность составляет 0,3%.

· Принцип действия грузопоршневых манометров основан на уравновешивании усилия, создаваемого измеряемым давлением, силой тяжести груза, нагружающего поршень. Между поршнем и корпусом имеется зазор 1 – 3 мкм, заполненный рабочей средой (маслом). Диапазон измерений до 500 МПа (без мультипликатора). Классы точности от 0,02 до 0,2.

· В качестве образцовых используют также манометры с трубкой Бурдона. Но в них увеличено отношение предела пропорциональности к пределу измерений до 2 – 4 (в рабочих это отношение – 1,5 - 2). Классы точности от 0,15 до 0,4.

· 20.Измерения температуры. Теоретические основы. Классификация СИТ, МТШ.

Температурой называют физическую величину, характеризующую степень нагретости тела. Практически все технологические процессы (интенсивность протекания) и свойства веществ зависят от температуры.

В отличие от таких физических величин, как длина, масса и др. температура является интенсивной (активной) величиной и не обладает свойством аддитивности. Поэтому не представляется возможным создание эталона температуры, подобно тому, как создаются эталоны экстенсивных величин.

Измерять температуру можно только косвенным путем, основываясь на зависимости от температуры таких физических свойств тел, которые поддаются непосредственному измерению. Эти свойства тел называют термометрическими. К ним относят длину, объем, плотность, термоЭДС, электрическое сопротивление и т. д. Вещества, характеризующиеся термометрическими свойствами, называют термометрическими. Средство измерений температуры называют термометром.

Температурные шкалы

Температурной шкалой называют конкретную функциональную числовую связь температуры со значениями измеряемого термометрического свойства. Построение температурной шкалы возможно на основе выбора любого термометрического свойства. В то же время нет ни одного термометрического свойства, которое линейно изменяется с изменением температуры и не зависит от других факторов в широком интервале измерения температур.

Первые шкалы появились в XVIII в. Для их построения выбирались две опорные, или реперные точки t ₁и t ₂, представляющие собой температуры фазового равновесия чистых веществ. Разность температур t ₁– t ₂ называют основным температурным интервалом.

Фаренгейт (1715 г.), Реомюр (1776 г.) и Цельсий (1742 г.) при построении шкал основывались на допущении линейной связи между температурой t и термометрическим свойством, в качестве которого использовалось расширение объема жидкости V.

В шкалах Фаренгейта, Реомюра и Цельсия точке плавления льда t ₁ соответствовали +32, 0 и 0, а точке кипения воды t ₂ – 212, 80 и 100. Основной интервал t ₁ - t ₂ в этих шкалах делится соответственно на N= 180, 80 и 100 равных частей, и 1/N часть каждого из интервалов называют градусом Фаренгейта –⁰F, градусом Реомюра –⁰Rи градусом Цельсия –⁰C. Таким образом, для шкал, построенных по указанному принципу, градус не является единицей измерения, а представляет собой единичный промежуток – масштаб шкалы.

Термодинамическая шкала температур основана на использовании второго закона термодинамики. В соответствии с этим законом коэффициент полезного действия тепловой машины, работающей по обратимому циклу Карно, определяется только температурами нагревателя Т_Н и холодильника Т_Х и не зависит от свойств рабочего вещества, т. е.

где Q _H и Q _x– соответственно количество теплоты, полученное рабочим веществом от нагревателя и отданное холодильнику.

Следовательно, используя один объект в качестве нагревателя, а другой – в качестве холодильника и проводя между ними цикл Карно, можно определить отношение температур объектов путем измерения отношения теплоты, взятой от одного объекта и отданной другому. Полученная шкала температур не зависит от свойств рабочего (термометрического) вещества и называется абсолютной шкалой температур. Чтобы абсолютная температура (а не только отношение) имела определенное значение, было предложено принять разность термодинамических температур между точками кипения воды Т_кв и таяния льда Т_ТЛ, равной 100°. Принятие такого значения разности преследовало цель сохранения преемственности числового выражения термодинамической температурной шкалы от стоградусной температурной шкалой Цельсия.

Если в выражение, описывающее газовый закон Гей-Люссака:

P_t = P₀(1+at) = P₀ (a^-1+t)

где Р₀– давление при t=0°C;

α – температурный коэффициент давления,

подставить значение температуры, равное – α^-1, то давление газа P_t станет равным нулю. Естественно предположить, что температура t= α^-1, при которой обеспечивается предельное минимальное давление газа, сама является минимально возможной, и по абсолютной шкале Кельвина принята за нуль.

Из закона Бойля – Мариотта известно, что для газов температурный коэффициент давления α численно равен температурному коэффициенту объемного расширения β. Экспериментально было найдено, что для всех газов при давлениях, стремящихся к нулю, в интервале температур 0 – 100°С температурный коэффициент объемного расширения β = 1/273,15.

Таким образом, нулевое значение абсолютной температуры соответствует – 273,15°С. Температура таяния льда по абсолютной шкале составит Т₀=273,15 К.

Термодинамическая шкала температур, основанная на двух реперных точках (температура таяния льда и кипения воды), обладала недостаточной точностью измерения. Практически трудно воспроизвести температуры указанных точек, так как они зависят от изменения давления, а также от незначительных примесей в воде. Кельвин и независимо от него Д. И. Менделеев высказали соображения о целесообразности построения термодинамической шкалы температур по одной реперной точке.

В 1948, 1960, 1968 и 1990 гг. в положения о международной температурной шкале был внесен ряд уточнений и дополнений, так как на основе усовершенствованных методов измерений были обнаружены отличия этой шкалы от термодинамической, особенно в области высоких температур, а также в связи с необходимостью продлить температурную шкалу до более низких температур. В настоящее время действует усовершенствованная шкала под названием «международная температурная шкала 1990» (МТШ—90), которая была принята Международным комитетом мер и весов на сессии в 1989 г.

МТШ - 90 охватывает область от 0,65 К до наивысшей, практически доступной измерению в соответствии с законом Планка. В качестве реперных точек приняты:

· тройная точка водорода (13,8 К),

· тройная точка кислорода (54,36 К),

· тройная точка воды (273,16)

· точка затвердевания индия (429,75 К)

· точка затвердевания цинка (692,67 К)

· точка затвердевания серебра (1234,9 К),

· точка затвердевания золота (1337,3 К) и другие.

По сравнению с МПТШ₆₈новая шкала в среднем уточнена от 0,01 (при температуре от 20К до 500 С) до 2 К (при температуре долее 2000 С)

Классификация средств измерений температуры. В зависимости от используемого термометрического свойства СИ температуры делят на:

· Термометры расширения,

· Манометрические термометры,

· Термоэлектрические преобразователи,

· Термопреобразователи сопротивлений,

· Пирометры.

Манометрические термометры.

Манометрические термометры. Принцип действия манометрических термометров основан на зависимости давления рабочего (термометрического) вещества в замкнутом объеме (термосистеме) от температуры. В соответствии с агрегатным состоянием рабочего вещества в термосистеме манометрические термометры подразделяют на газовые, жидкостные и конденсационные (парожидкостные).

Манометрические термометры применяют для измерения температур от минус 150 до +600°С.

Термосистема термометра состоит из термобаллона 1, капилляра 2 и манометрической пружины 3. Чувствительный элемент термометра (термобаллон) погружается в объект измерения, и термометрическое вещество в термобаллоне достигает температуры измеряемой среды. При изменении температуры рабочего вещества в термобаллоне изменяется давление, которое через капиллярную трубку передается на пружинный манометр, являющийся измерительным прибором манометрического термометра.

Термобаллон представляет собой цилиндр, изготовленный из латуни или специальных сталей, стойких к химическому воздействию измеряемой среды. Геометрические размеры термобаллона зависят от типа термометров и от задач измерения. Так, диаметр термобаллона находится в пределах 5—30 мм, а его длина 60—500 мм. Капилляр, соединяющий термобаллон с манометрической пружиной, представляет собой медную или стальную трубку с внутренним диаметром 0,1—0,5 мм. Длина капиллярной трубки в зависимости от эксплуатационных требований может быть от нескольких сантиметров до 60 м.

Газовые манометрические термометры. Предназначены для измерения температуры от минус 150 С до плюс 600 ⁰С. Термометрическим веществом здесь служат гелий или азот. Принцип работы этих термометров основан на использовании закона Гей-Люссака:

Теоретически линейная связь между P_t и t строго не сохраняется для реальных систем. Эго связано с тем, что с изменением температуры изменяется объем термобаллона и с изменением давления изменяется объем манометрической пружины. В то же время эти изменения незначительны, и практически можно считать, что шкалы газовых манометрических термометров равномерны.

Объем термобаллонаV_т в газовых манометрических термометрах не зависит ни от рабочего давления, ни от пределов измерения температуры. Однако если при измерении температура, окружающая капилляр и манометрическую пружину, отличается от температуры при градуировке, то возникает дополнительная погрешность. Для уменьшения этой погрешности стремятся уменьшить отношение (У_П +V_K)/V_T (где V_п и V_к – внутренние объемы пружины и капилляра), увеличивая размер термобаллона. Поэтому для газовых манометрических термометров характерны большие размеры термобаллоиов (диаметр 20 – 30 мм, а длина 250 – 500 мм) и их значительная инерционность.

Погрешность от температуры окружающей среды часто компенсируют путем установки биметаллической пластины 4, расположенной между манометрической пружиной и указателем.

Жидкостные манометрические термометры. В качестве термометрического вещества здесь используется ртуть под давлением 10—15 МПа при комнатной температуре или толуол, ксилол, пропиловый спирт, силиконовые жидкости при давлении 0,5 ÷ 5 МПа. При ртутном заполнении диапазон измерений лежит в пределах от минус 30 до +600°С, а для органических жидкостей 150 ÷ 300°С.

Ввиду того, что жидкость практически несжимаема, объем термобаллона в жидкостных манометрических термометрах, в отличие от газовых, должен быть согласован со свойствами используемой манометрической пружины.

При изменении температуры в диапазоне от начальной t_H до конечной t_K из термобаллона объемом V_T вытесняется жидкость объемом ΔV_T:

 

где β_ж – температурный коэффициент объемного расширения жидкости; α – коэффициент линейного расширения материала термобаллона.

В жидкостных манометрических термометрах, как и в газовых, имеет место погрешность от изменения температуры окружающей среды. Для компенсации указанной погрешности, как для жидкостных, так и для газовых манометрических термометров, используют инварный компенсатор. Действие этого компенсатора основано на том, что в капиллярную трубку помещается проволока из инвара и рабочее вещество оказывается в кольцевом зазоре между проволокой и стенкой капилляра. Диаметр проволоки выбирают таким, чтобы при повышении температуры в капилляре приращение кольцевого зазора было тем же, что и приращение объема жидкости в зазоре.

Манометрическим жидкостным термометрам свойственна гидростатическая погрешность, вызванная различным расположением манометра относительно термобаллона по высоте. Эта погрешность может быть устранена после монтажа прибора путем смещения указателя прибора на нужное значение по шкале.

Конденсационные манометрические термометры. В качестве термометрического вещества в этих термометрах используются легкокипящие жидкости, в частности пропан, этиловый эфир, ацетон, толуол, хлористый метил и т. п. В зависимости от используемого рабочего вещества диапазон измерений лежит в интервале от минус 50 до 350 ⁰С. Термобаллон термометра заполнен конденсатом примерно на 0,7 – 0,75 объема, а над конденсатом находится насыщенный пар этой же жидкости. Капилляр в этих термометрах опущен в термобаллон так, чтобы его открытый конец находился в жидкости. Капилляр и манометрическая пружина заполняются обычно высококипящей жидкостью, которая сложит для передачи давления от термобаллона к манометрической пружине.

Принцип работы конденсационных термометров основан на зависимости давления Р насыщенного пара низкокипящих жидкостей от температуры Т:

где L – скрытая теплота испарения; V_п и V_ж – удельные объемы соответственно пара и жидкости.

Зависимость давления насыщенного пара от температуры однозначна (до критической температуры), но нелинейна, вследствие чего шкалы конденсационных термометров имеют значительную неравномерность. Для получения равномерной шкалы конденсационные термометры снабжают специальным линеаризующим устройством. Рабочее давление в конденсационных термометрах зависит только от пределов измерения и закона изменения давления насыщенного пара от температуры.

В связи с тем, что давление в термосистеме зависит только от измеряемой температуры, изменение температуры окружающей среды не оказывает влияния на показания прибора. Конденсационным термометрам присущи гидростатическая погрешность и погрешность от изменения барометрического давления. Первая из этих погрешностей компенсируется аналогично жидкостным манометрическим термометрам, а вторая имеет место лишь на начальном участке шкалы, когда давление в термосистеме невелико.

Манометрические термометры достаточно простые устройства, позволяющие осуществлять автоматическую регистрацию измерений и передачу показаний на расстояние. Важное достоинство этих термометров – возможность использования их на взрывоопасных объектах.

К их недостаткам относят необходимость частой поверки из-за возможной разгерметизации прибора и сложность ремонта, а также большие во многих случаях размеры термобаллона для газовых манометрических термометров.

Манометрические термометры, используемые в промышленности, имеют классы точности 1 – 4.

Логометры

Для работы в комплекте с ТС, кроме мостов, служат магнитоэлектрические логометры.

Подвижная система прибора представляет собой две жестко скрепленные между собой под острым углом рамки с сопротивлениями r _{p 1} и r _{p 2}, свободно поворачивающиеся в подпятниках. Рамки движутся в зазоре между сердечником и полюсами N и S постоянного магнита. Этот зазор имеет переменное сечение, которое увеличивается от центра (ось 0-0) к краям. В результате этого магнитная индукция в зазоре соответственно от центра краям уменьшается. Для увеличения чувствительности рамки включены в мостовую электрическую схему таким образом, чтобы их вращающие моменты М ₁ и М ₂ были направлены навстречу друг другу. Кроме того, номиналы элементов моста подбираются таким образом, чтобы мост был уравновешен при сопротивлении ТС, соответствующем середине шкалы. Таким образом, ток, протекающий по рамкам, определяется током в соответствующем плече моста (са или cd) и током разбаланса I _h, протекающим в измерительной диагонали.

Пусть мост уравновешен (измеряемая температура соответствует середине шкалы). При увеличении измеряемой температуры увеличится сопротивление термометра R_t. При этом падение напряжения u_ad увеличится, а падение напряжения u _ac соответственно уменьшится. Следовательно, уменьшится составляющая тока i _1ас, протекающая по первой рамке, обусловленная u _ac. В то же время потенциал точки a станет выше потенциала точки b, что приведет к появлению тока небаланса I _н. Направление этого тока противоположно направлению i _1ас, и совпадает с направлением i _2сb. В результате ток i ₁ уменьшится, а ток i ₂ – увеличится.

Следовательно, увеличится момент:

,

IН

R 2

R 3

R 6

R К

R 1

R 5

N

S

r 1

R 4

R nр

R nр

Рис.2 Принципиальная электрическая схема магнитоэлектрического логометра

R t

r 2

М2

М1

R 0

U п

i 1

i 2

a

b

c

d

+

–

который станет больше момента

.

Появится разность моментов:

где K ₁и K ₂ –– конструктивные постоянные.

Под действием разности моментов подвижная система начнёт поворачиваться почасовой стрелки. При этом первая рамка будет двигаться в зазор с большей магнитной индукцией, и момент М ₁ начнет увеличиваться. Вторая рамка попадает в зазор с меньшей магнитной индукцией, и момент М ₂ уменьшается. При некотором положении рамок М ₁ снова станет равным М ₂. Наступит равновесие подвижной системы, определяемое отношением токов:

или

,

где – угол поворота рамок.

После ряда преобразований можно показать, что = f (R_t). Поэтому показания логометра не зависят от напряжения питания при его колебании в пределах +20% от номинального.

Для уменьшения влияния температуры на соединительные провода ТС подключаются по 3х-проводной схеме. Сопротивление R ₅ предназначено для установки пределов измерения, R ₆ – медное сопротивление для компенсации влияния температуры окружающей среды на рамки логометра. В отличие от уравновешенных мостов у R_np логометров для двух– и трехпроводной схемы внешнее сопротивление R_пр стандартизируется. Обычно для первой схемы:

R_np = 2,5 + 0,01 Ом и R_np = 7,5 + 0,03 Ом,

а для второй схемы:

R_np = 5 + 0,02 Ом и R_np = 15 + 0,06 Ом.

Значения R_np указываются на шкале и в паспорте прибора.

Современные логометры выпускаются следующих типов: Ш69001, Ш69006, Л–64 и др.

Пирометры излучения.

Все физические тела, температура которых превышает абсолютный нуль, испускают тепловые лучи. СИ, определяющие температуру тел по их тепловому излучению, называют пирометрами.

Интенсивность теплового излучения резко убывает с уменьшением температуры тел (~Т⁴), поэтому пирометры используются, в основном, для измерений температуры от 300 до 6000 °С и выше. Для измерений температур выше 2200 °С методы пирометрии являются единственными, так как они бесконтактны. Теоретически верхний предел измерения температуры пирометрами излучения неограничен.

Внешняя поверхность тел не только поглощает, но и испускает собственное излучение, зависящее от температуры.

В качестве величин, характеризующих тепловое излучение тел, в пирометрии используется спектральная энергетическая светимость (интенсивность монохроматического излучения ) и полная энергетическая светимостьЕ^*:

где - спектральная энергетическая светимость — поток испускаемого излучения Ф_изл с единицы поверхности при температуре Т в единичном интервале длин волн dλ, Вт/м².

где Е* – интегральная излучательность – полная энергия излучения единицы поверхности тела при температуре T в единицу времени для всех длин волн от 0 до ∞. [Вт/м²]

Связь между спектральной энергетической светимостью а.ч.т., его температурой и длиной волны устанавливается законом Планка:

где с₁ и с₂ константы.

Отношение Е к единице излучающей поверхности называется яркостью (В):

,

где d ω – телесный угол.

Реальные тела обладают меньшей излучательной способностью, чем а.ч.т. и характеризуются степенью черноты:

В зависимости от принципа измерения различают яркостные (оптические, монохроматического излучения), цветовые и радиационные (полного излучения) пирометры.

Яркостные пирометры. Принцип действия основан на сравнении спектральной яркости монохроматического излучения тела со спектральной яркостью градуированного источника излучения. В качестве элемента сравнения служит глаз человека.

Наиболее распространенным является оптический пирометр с исчезающей нитью.

Для измерения температуры объектив 1 направляется на объект ОИ так, чтобы наблюдатель на его фоне увидел в окуляре 7 нить накаливания 4.

Сравнение спектральных яркостей объекта измерения и нити накаливания 4 осуществляется при длине волны 0,65 мкм, для чего перед окуляром установлен красный светофильтр 6. Диафрагмы (входная 3 и выходная 5) ограничивают входной и выходной углы пирометра, оптимальные значения которых позволяют обеспечить независимость показаний п