Физические процессы в вакуумном диоде

Рассмотрим диод с плоскими параллельными электролами, анодное напряжение которого создает между анодом и катодом электрическое поле. Если нет электронной эмиссии катода, то поле будет однородным. При нормальной работе катод испускает большое число электронов, которые в пространстве “ анод — катод ” создают отрицательный объемный заряд, препятствующий движению электронов к аноду. Наиболее плотный объемный заряд находится вблизи катода.

Вследствие образования объемного заряда электрическое поле между анодом и катодом является неоднородным.

В зависимости от характера этого поля возможны два режима работы диода.

Основным режимом для работы диода является режим объемного заряда или точнее режим ограничения анодного тока объемным зарядом. В этом режиме при низких анодных напряжениях вблизи катода имеется плотное облако объемного заряда. В этом случае напряженность поля вблизи катода должна быть равна нулю. Действительно, если считать, что электроны, покидающие катод, имеют практически нулевую скорость, то, если напряженность поля вблизи катода направлена к аноду, ни один из электронов не покинет катода, и ток окажется равным нулю. Если же напряженность поля направлена к катоду, то все электроны, которые эмитировал катод, будут его покидать, и ток будет постоянным, независящим от напряжения, что противоречит наблюдаемым фактам.

Остается одна возможность: нулевая напряженность поля на катоде. В этих условиях изменение потенциала внутри лампы и ток определяются объемным зарядом.

При увеличении анодного напряжения поле на всем протяжении от катода до анода является ускоряющим, тогда любой электрон, вылетевший из катода, ускоренно движется на анод. Ни один электрон не возвращается в этом случае на катод, и анодный ток будет наибольшим, равным току эмиссии. Объемный заряд исчезает и ток ограничивается лишь скоростью эмиссии электронов с катода. Этот режим называется режимом насыщения.

Основной характеристикой диода является вольтамперная характеристика, выражающая зависимость анодного тока от анодного напряжения при постоянной температуре катода.

Вольтамперная характеристика одного из диодов показана на рисунке 1.

Рис. 1.

С увеличением напряжения накала точка А сдвигается влево, так как начальная скорость электронов увеличивается. Средний участок БВ характеристики приближенно считается линейным. Верхний участок ВГ соответствует плавному переходу от режима объемного заряда к режиму насыщения.

3. Вывод приближенной формулы для определения удельного заряда электрона

Удельным зарядом электрона называется отношение заряда электрона к его массе e / m _e.

Получим формулу для расчета зависимости анодного тока от напряжения для диода с плоскопараллельными электродами, рассматривая диод как конденсатор, емкость которого:

(1)

где e_o — абсолютная диэлектрическая проницаемость вакуума, S и d — площадь пластин и расстояние между пластинами конденсатора соответственно.

Если катод нагрет до определенной температуры, то эмитированные им электроны устремляются к аноду, создавая ток:

(2)

(где q — заряд между катодом и анодом, t — время пролета электрона от катода к аноду), так как за время t все электроны, находящиеся между катодом и анодом, попадут на анод.

По определению, заряд, находящийся на обкладках плоского конденсатора пропорционален напряжению на обкладках конденсатора U:

или

(4)

Тогда с учетом уравнения (4) уравнение (2) преобразуется:

(5)

Умножив числитель и знаменатель (5) на d, получим:

(6)

где d / t — средняя скорость движения электронов (V_ср).

Если считать движение электронов равноускоренным и пренебречь их начальной скоростью, то можно записать:

(7)

где V — конечная скорость электрона, достигшего анода.

Из закона сохранения энергии найдем скорость V:

	,	(8)
	,	(9)

где e – модуль заряда электрона, m _e – масса электрона.

Подставляем в уравнение (6) значение конечной скорости из (9) с учетом условия (7), получим зависимость между током и напряжением:

(10)

Точное выражение, с учетом изменения напряженности поля от катода к аноду, имеет вид:

(11)

Эта формула носит название уравнения Богуславского — Ленгмюра (или закон 3/2).